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q = q; et alors, en désignant par T (£) une certaine fonction de la tempé- 
rature qui devra être la même pour tous les corps de la nature, il parvient 
à exprimer la quantité de force motrice S de ses raisonnements par la for- 
mule 
S=g[T (e) — r (6): 
de plus, il arrive à déterminer numériquement la dérivée 
AEO aa 
dt G 
dans une assez grande étendue de l'échelle thermométrique centigrade, et 
il s'ensuit qu’avec une échelle thermométrique assez peu différente de celle 
là on aurait ee 
X a < get), j r 
c’est-à-dire une fòrmule tout à fait analogue à à celle d’une chute dai 
dont q serait la masse dépensée, et £’ — 4 la différence des niveaux. 
» Il résulte encore très-clairement des raisonnements de M. Clapeyron 3 
que, dans l'application aux machines à vapeur de la formule de pr 
S= q[r(E)—T(é), 
la température ź' sera celle qui régnera dans la chaudière, et la pu : 
ture £ celle qui dépendra de la pression dans le condenseur. 
» Il s'ensuit que dans les machines de Watt on aura à très-peu près 
t' = 105°, t = 50°; de plus, il faudrait que dans une telle machine on 
utilisät la totalité de la force expansive de la vapeur, et que le mécanisme 
n pont ni frottements ni résistances passives d’aucune sorte pour a 
n’y eùt rien à défalquer du maximum théorique 
S= q [T (105) — T(50)]. 
» Mais, observe M. Clapeyron, sur la grille du fourneau de la a 
il y a une température de 1000 à 1500 degrés, et, par conséquent, on me 
réalisera aucune partie de la force motrice bone du calorique dans à 
l'intervalle thermométrique de 1000 — 105 ou de 1 oo — 105, sans par- 
ler encore de la moitié du calorique re qui s Schaper par la che- 
minée. 
» On peut ajouter que la rune de l’eau à injecter dans le nn 
seur, ou à refroidir le dehors du condenseur sera généralement au-des- À 
