﻿810 Nachtrag. 



B = 



und Gleichung (VI) wird 



. s - 



2r 



?(« + »■) 



2r 



2r 



.r £( (( £ + f)« r( -(£- r) e~ rt ] . . (VII) 



Die Art der Bewegung des Magnetes, welche durch die 

 Gleichungen (VI) und (VII) dargestellt wird, ist verschieden 

 je nach der Beschaffenheit der "Wurzelgröfse r. 



Ist g < n, so ist r — i§, wenn wir ]/ — 1 mit i, und einen 

 der beiden Werthe von "\/n 2 — s 2 mit § bezeichnen. Gleichung 

 (VI) geht dann unmittelbar über in 



x = e~ £t {(Ä -t- B) cos (o — i (4 — B) sin (o 0} , (VIII) 



oder, wenn den Constanten A und B ihr "Werth ertheilt wird, in 



tf=£.£T £ <[cos ( ? -h — sin(o0 ]. . . (IX) 



Diese Gleichungen zeigen eine Schwingungsbewegung des 

 Magnetes an, bei der die Amplitude der Schwingungen in einer 

 geometrischen Reihe abnimmt, die bekannte Bewegungsart ge- 

 dämpfter Magnete. Der Magnet geht durch den Nullpunkt je- 

 desmal dafs 



und erreicht seine gröfste Elongation jedesmal dafs 

 sin (ot) = 0. 

 Bestimmt man eine Winkelgröfse (|> durch die Gleichung 



s 

 so wird Gleichung (IX) 



x=s g.e- et r^-sin{?(* — <*>)}] . . . (X) 



