﻿814 Nachtrag. 



Wird endlich s im Vergleich zu n so grofs, oder, was 

 völliger Astasie des Magnetes entspräche, n im Vergleich zu 

 s so klein, dafs n gegen e verschwindet und r merklich = s 

 ist, so nimmt das allgemeine vollständige Integral unserer 

 Fundamentalgleichung abermals eine andere Gestalt an. Setzt 

 man nämlich n" = 0, so wird jenes Integral 



x = Ä.e~ 2£t -i-B, . . . . (XVIII) 

 wo A und B die beiden willkürlichen Integrationsconstanten 

 bedeuten. Unter denselben Annahmen über Anfangslage und 

 Anfangsgeschwindigkeit wie früher, findet man 



Ä = 0, -B = £, ? == £ • . . . (XIX) 

 Der Magnet bleibt also bei £ stehen, und die der Abscissen- 

 axe parallele Gerade, welche £ zur Ordinate hat, ist die 

 Grenze, der sich die Curven der Ablenkungen bezogen auf die 

 Zeit nähern, wenn n im Vergleich zu s immer kleiner wird. 

 Erhält aber unter diesen Umständen der Magnet im Augenblick 

 t = bei £ einen Stofs , der ihm eine Geschwindigkeit =b c 

 ertheilt, so wird 



i-;|£; B=$±'£, *=£±£ci-«-'« ). (xx) 



Der Magnet bewegt sich also mit abnehmender Geschwindigkeit 



— = ± ce- 2Et 

 dt 



Q 



dem Punkte P ± — zu, wo er nach unendlicher Zeit stehen 



bleibt. Der Vorgang ist der Form nach genau der nämliche 

 wie in dem Falle, wo ein Körper nach erhaltenem Stofse sich 

 in einem Mittel bewegt, das ihm einen seiner Geschwindigkeit 

 proportionalen Widerstand entgegensetzt; und dies ist die höch- 

 ste Stufe des Arago'schen Phänomens des Rotation smag- 

 netismus. 



§. IV. Übersicht der Bewegungsformen ungedämpfter 



und gedämpfter Magnete. 



Je nach den Werthen von s und n nimmt also das Integral 



der Fundamentalgleichung die fünf verschiedenen Formen an, 



welche folgende Übersicht nochmals im Zusammenhange zeigt. 



