﻿Nachtrag. 817 



die Gleichungen selber 



* ^ S" [ f c "■ * (s ~ r) i e ~i'~- i c ~ - (s ■*" $ * r< ] ' (XXII) 



# = e- £ <{£ — *(c — s|)} (XXIII) 



Die Bewegung ist aperiodisch; übersteigt aber c in jedem 

 der beiden Fälle (XXII) und (XXIII) einen gewissen Werth, den 

 wir bald näher betrachten wollen, so wird der Nullpunkt über- 

 schritten. Noch ehe c diesen Werth erreicht, werden die Curven 

 der Ablenkungen und der Geschwindigkeiten von t = ab 

 convex gegen die Abscissenaxe. Im Falle (XXIII) tritt dies 

 z.B. ein bei c > \z^ für erstere, bei c > \sr, für letztere Curve, 

 während, wie wir sehen werden, erst von c > s£ ab der Null- 

 punkt überschritten wird. Dies Überschreiten geschieht im 

 Falle (XXII) zur Zeit 



1 c — £ (s — r) 



to-Tr l0g c — £(« + #•)' 



im Falle (XXIII) zur Zeit 



Jenseit des Nullpunktes kehrt der Magnet in seiner Bewegung 

 um, im Falle (XXII) zur Zeit 



, _ L w (* + r){c-g( £ -r) } 

 im Falle (XXIII) zur Zeit 



(«-'£)' 



d x 

 zu welchen Zeiten — durch Null geht. Die Curve der Ab- 

 lenkungen ist vorn Nullpunkt der Scale ab concav gegen die 

 Abscissenaxe der Zeiten; es erfolgt aber ein positives Maxi- 

 mum der Geschwindigkeit, sowie ein Wendepunkt der Curve 

 der Ablenkungen im Falle (XXII) zur Zeit 



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