﻿Nachtrag. 821 



,r eine Ordinate zu t . Indem wir den Coordinatenursprung 

 von t = nach t == t verlegen, verwandeln wir der Form nach 

 den Vorgang in den durch Gleichung (XXIII) dargestellten, und 

 haben also 



., _,-.»- ijj J Xo _ (t _ fo) (_ g? _ , , o) | (xxviii) 



Es ist aber, nach Gleichung (XIV) und (XV), 



^£2 = _£.,»,,„- -*o. 



Diese Werthe in (XXVIII) eingesetzt liefern wieder die ursprüng- 

 liche Gleichung (XIV), d. h. der Nullpunkt wird nicht überschrit- 

 ten, wenn dem Magnete bei x eine Geschwindigkeit ertheilt 

 wird, wie er sie dort durch Fallen von einem beliebig hohen £ 

 hätte erlangen können, x kann erst Null werden, wie Glei- 

 chung (XXVIII) uns abermals vorführt, wenn 



— — > sx , d. h. c >.sx . 



Dieselbe Schlufsfolge führt unter der Annahme i !> n zur Be- 

 dingung 



~ -^ > (s H- r)x Q , d. h. c > (s -+■ r)x ,. 



entsprechend der Ungleichheit (XXIV) auf S. 819. So werden 

 wir darauf hingewiesen, dafs ex, (s -+- r)x vielleicht allgemein 

 die Grenzgeschwindigkeiten seien , die beziehlich für s = rc, 

 s > n der Magnet bei x durch Fallen aus einer beliebig hohen 

 Anfangslage erlangen könne. Es handelt sich darum, die 

 Richtigkeit dieser Vermuthung zu prüfen. 



Dazu müssen wir von der Betrachtung der Geschwindig- 



dx 

 keit als Function der Zeit und Anfangslage — — f(t, £), über- 

 gehen zur Betrachtung der Geschwindigkeit als Function der 

 Ablenkung und Anfangslage — = tp(s>, !~)i Letztere Function 



