﻿Nachtrag. 825 



unsere Curven nähern, wenn £ in's Unendliche wächst; 

 was schon aus ihrer Ähnlichkeit ohne Weiteres erhellt, übrigens 

 sich den Gleichungen (XIV) und (XV) auch unmittelbar ent- 

 nehmen läfst. Der durch Division beider Gleichungen erhal- 

 tene Werth von t in (XIV) eingesetzt giebt 



gg = (.x"'-{- sx) e ?'+** ; 



eine Relation, die für £ = oo nur stattfindet, wenn x r = — sx 

 ist. 



Damit sind wir am Ziele. In jeder für uns in Betracht 

 kommenden Entfernung vom Nullpunkte können wir die Ge- 

 rade o9 für die Curve selber nehmen, in der die Geschwin- 

 digkeit des aus verhältnifsmäfsig sehr grofser Ferne fallenden 

 Magnetes abnehmen würde; diese Abnahme geschähe den Ab- 

 lenkungen proportional. Die Ordinalen der Geraden o9 geben 

 folglich für jedes x die gröfste Fallgeschwindigkeit an, welche 

 der Magnet dort erlangen könnte, und mit der er also noch 

 nicht den Nullpunkt überschreiten würde. Setzen wir x = £, 

 so folgt — s £ als gröfste bei £ erreichbare Fallgeschwindig- 

 keit. Es mufs also im Fall s = n dem Magnete bei £, da- 

 mit der Nullpunkt überschritten werde, eine Anfangsgeschwin- 

 digkeit c >■ s£ (XXV) ertheilt werden; und so hat in diesem 

 Fall unsere Vermuthung sich bestätigt. 



Setzt man wie in Fig. 2 c = 2s £ = 4, so zeigt die Curve 

 (2f£, -+-£', o) in Fig. 3, wie etwa die Curve der Geschwin- 

 digkeiten bezogen auf die Ablenkungen sich gestaltet, wenn 

 der Magnet in Folge einer ihm bei £ ertheilten Anfangsge- 

 schwindigkeit den Nullpunkt überschreitet. Das Stück ( — £', o) 

 der Curve ist natürlich nach demselben Gesetze gebildet wie die 

 Curven Ora£,Omi£i,..., und das verkleinerte Gegenstück dazu. 



Die Gleichung 



[(XXIII) S. 817], welche im Fall s = n die Bewegung des 

 Magnetes mit der Anfangsgeschwindigkeit — c vorstellt, geht 

 für c = sq, über in 



x = £.e~ £ ' 



[(XXVII) S. 820]. Anstatt als Anfangsgeschwindigkeit, können 



