﻿830 Nachtrag. 



dv 

 Indem man, für t = 0, x = und — = setzt, erhält man 



^ = ^ . ^ r , 2* = _ 4 . !.±r 



Bezeichnet man mit H die horizontale Componente der Erd- 

 kraft, mit m das magnetische Moment des Magnetes für parallele 

 Kräfte, und bemerket man, dafs 



« mll 

 » s = -^ , • • . « . (XXXVI) 



so findet man 



k \x I 

 n 2 mH 



Durch Einsetzen der Werthe für A, B und -j in (XXXV) wird 



x = äf [' _ 17" ! (s + r ) c " - - r ) •*'} ] • (xxxvii) 



Die Bewegung erfolgt also, wie zu erwarten, nach demselben 

 Gesetze wie beim Fallenlassen des Magnetes, nur dafs an die 

 Stelle von £ der Nullpunkt, an die des Nullpunktes die be- 

 ständige Ablenkung — — tritt, welche, ohne überschritten zu 

 niM 



werden, schwingungslos und in der Theorie erst nach unend- 

 licher Zeit erreicht wird. 



Für s = ?i kommt in Gleichung (XXXVII) statt des von 

 1 abzuziehenden Tennen 



e~ u (1 -hst) 

 zu stehen. 



§. IX. Sonstige Combinationen von Lage und Ge- 

 schwindigkeit des Magnetes und von ihn treffenden 



Kräften. 



Trifft ein positiver Stromstofs den Magnet im Augenblicke 

 des Fallenlassens, so gelten die Formeln (XXII) und (XXIII), 

 nur dafs c sein Zeichen ändert. Der Magnet schlägt weiter 

 aus, kehrt um und nähert sich asymptotisch dem Nullpunkte. 



"Wird der im Fallen begriffene Magnet bei -.r, zur Zeit t t 

 von einem Stofse getroffen, der ihm eine Geschwindigkeit dz c 



