﻿Nachtrag. 831 



ertheilt, so tritt eine Discontinuität der Bewegung ein. Je 

 nachdem s > oder = n, gelangt man zu den Gleichungen 



x = -§- {(g + r) e ~ i£ - r) «' + » — (s — r) e~ (e+r > ü/ +«} 



± — {<r< £ ->-> ' — r-V+rJ <} . . . (XXXVIII) 



x = ^e-^t'+Vll-heti-t-t^dzcte-** (XXXIX) 



Hier ist t die vom Augenblicke des Stofses an neu gezählte Zeit. 

 Das rechte Glied von Gleichung (XXXVIII) und (XXXIX) ist 

 die algebraische Summe der rechten Glieder beziehlich von 

 Gleichung (VII) und (XXXI), Gleichung (XIV) und (XXXII), 

 nur dafs im ersten Term t, -+- t für t steht: es findet, wie dies 

 nicht anders sein kann, Superposition der Bewegungen statt. 



Ist c negativ, so kann hier wieder der Nullpunkt über- 

 schritten werden; doch mufs im Falle (XXXVIII) 



dx. , . 



im Falle (XXXIX) 



dx. 



sein (vgl. oben §. VI). 



Schwankt ein beständiger Strom, der den Magnet abgelenkt 

 hält, so dafs seine Stärke von I sich plötzlich zu I t ändert, 

 so erhält man, je nachdem s > oder = n, die Gleichungen 



^ = ^f / ' H - (/ - j ' ) ^; ,(i+s °! : 



der Magnet geht schwingungslos in die neue Lage über. 



Ein Hin- und Hergang des aperiodischen Magnetes ist nur 

 möglich, wie rnan jetzt auch ohne Rechnung sicher schliefsen 

 kann, wenn die Gleichgewichtslage selber bei positiver Schwan- 

 kung der Stromstärke wieder zurück-, bei negativer Schwankung 

 wieder vorspringt, und wenn entweder dieser zweite Sprung 

 die Gleichgewichtslage wieder auf die andere Seite des Magnetes 

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