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verlegt, oder der zweite Sprung zu einer Zeit geschieht, wo in 

 Folge des ersten Sprunges der Magnet noch eine dem zweiten 

 Sprunge entgegengesetzte Geschwindigkeit hat; im letzteren 

 Falle darf aber, soll die neue Gleichgewichtslage überschritten 

 werden, diese Gleichgewichtslage höchstens in solcher Entfer- 

 nung P t vor dem ihr entgegenkommenden Magnete stehen blei- 

 ben, dafs seine Geschwindigkeit, je nachdem £> oder = ?^, 

 beziehlich noch > (s -f- r) t t oder i>'eP t ist (vgl. oben §. VJ). 



§. X. Nähere Bestimmung der experimentellen Be- 

 dingungen, unter denen die Bewegung gedämpfter 

 Magnete aperiodisch wird. 



Es wird jetzt nützlich sein, in den Ausdruck 



r = |/s 2 — ri l 



statt der von Gauss aus analytischen Gründen angenomme- 

 nen und bisher auch von uns benutzten Symbole 2s und rc 2 die 

 wirklichen Gröfsen zu setzen, die darin eingehen. Für n 2 



haben wir schon oben seinen Werth — — eingeführt (XXXVI), 



den wir aber noch näher so bestimmen wollen, dafs wir für m 

 schreiben (i -+- y, H) m' ', wo i die permanente, ^H die durch II 

 inducirte 1 ) Intensität des Magnetes, m' sein Moment für parallele 

 Kräfte bei der Intensität Eins bedeuten. Man hat also 



71 ■'■ M 



Bezeichnen wir sodann mit m' das Drehungsmoment, wel- 

 ches für die magnetische Intensität Eins auf den Magnet aus- 

 geübt wird durch eine Strömung im Dämpfer, wie sie der 

 Magnet bei seiner WinkelbeAvegung erzeugt, und mit v. eine 

 Constante, welche unter anderen die Inductionsconstante und das 

 Leitvermögen des Dämpfers zu Factoren hat, so ist 



*) Lamont im Repertorium der Physik. Berlin 1846. Bd. VII. 

 S. LIV. — Vergl. meine Untersuchung über den Einflufs, den die tem- 

 poräre Magnetisirung der einzelnen Nadeln einer astatischen Doppelnadel 

 durch die Erde auf die Gleichgewichtslage des Systemes übt. Poggen- 

 dorff's Annalen u. s. w. 1861. Bd. CXII. S. 1. 



