﻿Nachtrag, 835 



der Nullpunkt noch mehr oder weniger übersehritten. Man 

 bringt es aber, durch ferneres Annähern des Stabes, leicht 

 dahin, dafs auch der von 90° fallende Spiegel sich schwin- 

 gungslos auf den Nullpunkt einstellt. Jenes Überschreiten 

 erklärt sich vermuthlich so, dafs bei weit über die Scale 

 hinausgehenden Ablenkungen zwar die Richtkraft langsamer 

 wächst als die Bögen, noch schneller aber die Dämpfung durch 

 die cylindrische Kupferhülse abnimmt, daher der Magnet bei 

 dem £, wo unsere Gesetze merklich zu gelten anfangen, mit 

 einer Geschwindigkeit anlangt, die ihn befähigt, den Nullpunkt 

 zu überschreiten, so lange nicht r einen gewissen Werth über- 

 trifft (vergl. oben §. VI). Bei einer sphärischen Hülse würde 

 aller Wahrscheinlichkeit nach kein solches Überschreiten statt- 

 finden. 



Nähert man den Stab dem Magnet immer mehr, so schlägt 

 der Magnet um. Vorher kommt natürlich der Punkt, wo er 

 völlig astatisch, n = und r === s ist, wo er also durch den 

 oben S. 814 theoretisch abgeleiteten Zustand hindurchgeht, in 

 welchem er sich gleich einem Körper bewegt, dem das um- 

 gebende Mittel einen seiner Geschwindigkeit proportionalen 

 Widerstand entgegensetzt. Aus Gründen, die keiner Ausführung 

 bedürfen, vermag die Beobachtung diesen Zustand nicht zu er- 

 fassen. Darüber hinaus gehorcht die Bewegung wieder dem 

 durch Gleichung (VII) ausgesprochenen Gesetze, um schliefslich 

 durch den Grenzfall (XIV) hindurch von Neuem periodisch zu 

 werden. 



Wir werden im Folgenden den Begriff der Beruhigungs- 

 zeit des Magnetes brauchen. Es ist die Zeit, welche verfliefst 

 vom Augenblicke, wo der abgelenkte Magnet fallen gelassen wird, 

 bis zu dem, wo seine Ablenkung unmerklich, d. h. kleiner als 

 eine bestimmte kleine Gröfse, etwa ein Zehntel Sealentheil, 

 wird. Die Umstände zu kennen, welche diese Zeit verkleinern, 

 ist von praktischer Wichtigkeit. Zu wahrhaft scharfer Mes- 

 sung eignet sich übrigens die Beruhigungszeit nicht; nament- 

 lich bei hoher Astasie ist schwer zu Sagen, wann die Bewe- 

 gung ein Ende hat. Da bei gleichem t die Ablenkung des 

 schwingungslos zum Nullpunkte zurückkehrenden Magnetes £ 

 proportional ist (s. oben S. 812.813), so wächst auch die Be- 



