﻿840 Nachtrag. 



und e, dafs NTj = N' T[ , so wird diesmal die kleinere Am- 

 plitude dem grofseren N entsprechen. Annäherung des Stabes 

 müfste zur Folge haben, dafs der Magnet langsamer schwänge, 

 und dafs zugleich seine Amplituden etwas langsamer abnähmen: 

 seine Beruhigungszeit müfste durch den Einflufs des Stabes 

 etwas gröfser werden. 



So sicher dieser Schlufs erscheint, so straft ihn doch die 

 Erfahrung Lügen. Die Spalte £ — £ m der Tabelle auf S. 837 

 zeigt, dafs vielmehr die Beruhigungszeit des eben schwingungs- 

 los gewordenen Magnetes um keinen geringen Bruchtheil klei- 

 ner ausfällt als die des nicht astasirten. Den Grund dieser 

 Abweichung suche ich in dem Widerstand der Luft. Da die- 

 ser mit der Geschwindigkeit wächst, so mufs die dadurch be- 

 wirkte Verzögerung im Falle von Schwingungen gröfser sein 

 als bei schwingungsloser Rückkehr zum Nullpunkte, gleiche 

 Beruhigungszeit in der Luftleere und gleiche Fallhöhe voraus- 

 gesetzt. Man könnte einwenden, dafs dann der Unterschied 

 £ — £ m bei dem schweren Spiegel verhältnifsmäfsig kleiner 

 sein müfste als bei dem leichten, wovon eher das Gegentheil 

 zutrifft. Allein der Hauptsitz des Luftwiderstandes ist unstrei- 

 tig der ringförmige Spalt zwischen Spiegelrand und Dämpfer, 

 und dieser Spalt ist bei dem schweren, dicken Spiegel, wenn 

 auch nicht überall gleich eng, fünfmal so lang als bei dem 

 leichten, dünnen Spiegel. Trotz der gleichen Gröfse und Ge- 

 stalt der Flächen beider Spiegel erfährt also der dickere einen 

 grofseren Widerstand, und der Unterschied der Widerstände ist 

 vermuthlich so grofs, dafs er den Unterschied der Massen über- 

 wiegt. Versuche zur Prüfung dieser Hypothese habe ich noch 

 nicht angestellt. Wie dem auch sei, für den Gebrauch ergiebt sich, 

 dafs der Zustand der eben eingetretenen Schwingungslosigkeit 

 des Magnetes zugleich den Vortheil der kleinsten Beruhigungszeit 

 gewährt, welche die angewandten Vorrichtungen gestatten. 



§. XII. Bestätigung der für den Fall einer Anfangs - 

 gesch windigkeit theoretisch gefundenen Bewegungs- 

 gesetze aperiodischer Magnete. 

 Läfst man auf den aperiodisch sich bewegenden Magnet 

 einen beständigen Strom von längerer Dauer wirken , der ihn 



