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Gesammtsitzung 



Fig. 1. 



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7) Dieselbe Dif ferenzir ung tritt auch 

 ein bei den Strahlen des von mir aufgefun- 

 denen secundären negativen Lichts; ich 

 nannte so Lichtgebilde, welche an einer beliebigen 

 Stelle der Entladungsstrecke erzeugt werden, 

 wenn man an der betreffenden Stelle eine Verenge- 

 rung des Röhrenlumens anbringt; von der Ein- 

 schnürungsstelle, die nach der Anode zu an ein 

 weiteres Gefäss grenzt, geht dann in dieses wei- 

 tere Gefäss eine Lichtmasse aus, die alle mir be- 

 kannt gewordenen Qualitäten des Kathodenlicbts, 

 nur quantitativ gemildert, darbietet. Der Ausgangs- 

 ort der hier auftretenden negativen Strahlen ist 

 der letzte Querschnitt des an das weitere Ge- 

 fäss sich anschliessenden engern Rohrs, (als wel- 

 ches auch jede immer eine gewisse Länge erfor- 

 dernde Einschnürung aufzufassen ist). In der 

 nebenstehenden Figur sind die Stellen a die Aus- 

 gangsstellen des secundären negativen Lichts, des- 

 sen Strahlen sich nach B hin ausdehnen. Das 

 Auftreten der modificirten Strahlenenden an solchen 

 Strahlen , deren Ausgangspunkt im freien Gas- 

 raum liegt, zeigt somit, dass die Erklärung der 

 Erscheinung nicht gesucht werden kann in den 

 Eigenschaften, welche die Kathode als fester 

 Körper und als metallischer Leiter besitzt. t> ~Q i. 



8) Die Lichterregung durch die Enden der negativen 

 Strahlen ist nicht gleicher Art mit dem bei ge- 

 ringerer Verdünnung durch die Schichten des po- 

 sitiven Lichts in den umgebenden Wandungen 

 hervorgerufenen Leuchten. 

 Vielmehr ergeben die Beobachtungen, dass die übrigens eben- 

 falls optischen Strahlen, welche dieses Leuchten anregen, von der 

 ganzen Masse der Schichten ausgehen. Man erhält deshalb auch 

 bei scharfer Zeichnung der Schichten und starken Helligkeits- 

 abstufungen im Übergänge von der einen zur andern doch nur 

 gleichmässig diffuses Leuchten der Wand längs der Säule der 

 Schichten. 



