vom 11. März 1880. 295 



Natur der galvanischen Kraft anscliliesst. Ich habe dieselbe seit 

 1871 in meinen Vorlesungen über Physik wenigstens nach ihren 

 wesentlichen Grundzügen vorgetragen, bisher aber keine Veranlas- 

 sung gehabt in meinen wissenschaftlichen Abhandlungen weiter 

 darauf einzugehen, da ich es für ein wesentliches Erforderniss der 

 wissenschaftlichen Methodik halte, dass man die theoretischen 

 Voraussetzungen nicht weiter specialisirt, als es der vorliegende 

 Gegenstand fordert. In meinen bisherigen Arbeiten über galvani- 

 sche Polarisation genügte aber das Gesetz von der Constanz der 

 Energie. Dieses Verfahren hat Missverständnisse hervorgerufen, 

 und theils deshalb, theils des vorliegenden Gegenstandes wegen, 

 der eine weitere Specialisirung der theoretischen Hypothesen ver- 

 langt, gehe ich auf diese letztere ein. 



Ich gehe aus von der 1. c. gemachten Voraussetzung über die 

 Ursache der Elektricitätsvertheilung in metallischen Leitern, wonach 

 jeder Substanz, welche metallisch leiten kann, ein verschiedener 

 Grad von Anziehung gegen die beiden Elektricitäten zukommt. 

 Ich halte dabei die Voraussetzung fest, dass wo -f- ^ austritt, ein 

 gleich grosses Quantum — E eintritt, und umgekehrt. Dann ist 

 nur nöthig von der auf -f- E wirkenden Kraft zu sprechen. Ist 

 die Arbeit, welche durch diese Anziehungskräfte geleistet wird, 

 beim Übergange der elektrostatischen Einheit positiver Elektricität 

 aus irgend einem als Norm dienenden Metall vom Potential Null 

 in das Innere des Metalls M gleich G^ zu setzen, so ist zwischen 

 zwei Metallen, die wir durch die Indices z und c unterscheiden 

 wollen, elektrisches Gleichgewicht, wenn 



^z— Gz^^ ^c— ^c- 

 Die Constanten G bestimmen also die Ordnung und Entfernung 

 der Metalle in der Volta'schen Spannungsreihe. Sie wachsen, 

 wenn man von den edlen zu den leicht oxydirbaren Metallen fort- 

 geht, und da wir für dieselben einen Namen brauchen, schlage ich 

 vor sie als die Galvanischen Werthe der Metalle zu bezeich- 

 nen. Den Nullpunkt ihrer Scala können wir beliebig wählen. 

 Wir wollen vorläufig diesen dem Metall im Elektrometer beilegen, 

 welches die Elektricität der zu untersuchenden Körper aufzuneh- 

 men hat, und anziehend oder abstossend auf die Theile von un- 

 veränderlicher Ladung wirkt (Metall der Quadranten im Qua- 

 drantelektrometer). Dann sind die Grössen cp^ — G^ und cp^ — G^ 

 gleichzeitig die Potentialwerthe, welche die beiden Metalle durch 



