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und hieraus b zz nml zz 283, w zz 241, a zz 351, c zz 681 und analog 

 b\ m\ a\ c! in veränderter Stellung. 



Die Plagiederflächen stellen sich als Zuschärfungen der Kanten 

 des Grundrhomboeders dar. 



Die Fläche t zz Onl liegt in der Zone m, ř, z, deren Flächen- 

 gleichung nach I) ist 



2 4 1 



) n 1 zzO, 

 L 2 O 

 woraus w zz 8, mithin t zz 081. 



Die Flächen cc, y,u,v — TnO bestimmt man aus den früher an- 

 geführten Combinationskanten K— (a?, r), (#, r), (w, r), (v, r), J5? zz s, r, 

 denen man auch wegen der ähnlichen Lage für o zz Owl, (o, r) an- 

 reihen kann. Man findet durch Substituirung in II*) die Kanten- 

 gleichung 



cot K m n -f- 1 



cot K' == n—1 ' 



und hieraus für o zz 041, x zz 250, 3/ zz 120, u zz 470, zz 230. 



Die Symbole der so bestimmten Flächen sind mit Benützung 

 meiner Reductionstafel (siehe Tab. S. 42 u. 43) in consequenter Be- 

 rücksichtigung ihrer Lage die folgenden: 



Die Quarzkrystalle kann man sich nach dieser Darstellung aus 

 einseitig an einander gereihten tetraidischen Moleculen zusammen- 

 gesetzt denken, deren eine Fläche parallel mit der Fläche des Grund- 

 rhomboeders (s) ist, während ihre Kantenlängen in dieser Fläche der 

 Richtung nach zwei Kanten des Grundrhomboeders in dem Verhält- 

 nisse von 1 : 4 entsprechen. 



Diese Kantenlängen sind proportional den Elasticitätsaxen der 

 Quarzkrystalle, aus deren Verhältniss und Richtung als Resultirende 

 eine um die isokline Axe rechts oder links gedrehte ellipsoidische 

 Ablenkung des Lichtstrahles entsteht. Senkrecht auf das Pinakoid 

 projicirt sich die ellipsoidische Linie der Lichtablenkung als kreis- 

 förmige Linie, und hierin ist meiner Meinung nach der Grund der 

 circulären Polarisation des Quarzes zu suchen. 



Eine ähnliche Deutung lassen die Krystalle des Zinnobers zu. 



