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être rabattu en sens inverse de P, c’est-à-dire en z, et alors les deux 
points z, et P occupent, par rapport au point O, la position relative du 
foyer à l'égard du centre optique. 
Fig. rs. Fig. 2. 
F 
t 
» Cette construction se prête à la même discussion que dans le cas des 
miroirs, à la condition, bien entendu, d'interpréter, suivant les habitudes 
de la Géométrie analytique, les changements de sens des lignes OP’ et OP. 
» La construction relative aux lentilles divergentes se fait d’après les 
mêmes principes, en tenant compte du changement de signe de f. 
» 3. La distance focale principale d’une lentille dont on néglige l’épais- 
seur est exprimée par la formule bien connue = = (n — 1) ( A =) for- 
Í 
mule adoptée pour les lentilles convergentes, et qui s’appliquerait aux 
autres lentilles en tenant compte des changements de signes des quantités 
qui y entrent, | 
» Posons (n — 1) f= ọ, et nous aurons 
» Traçons deux axes rectangulaires Oy et Ox; reportons sur ces LEE à 
p et p'à partir du point O : nous aurons ainsi deux points R et R’; Joi- 
gnons RR’, et menons la bissectrice de angle yOX : le point ciniertess 
tion de cette bissectrice et de RR’ sera à une distance des deux axes égale 
à @. Une fois + obtenu, on le réduit dans le rapport de 1 à (2—1), €t 
Fon obtient f, 
» Si, au contraire, f est connu, on en déduit 9; on construit le point M 1 
qui est à la distance © des deux axes, et, en menant une droite quelconque 
Par ce point, les distances où elle rencontre les axes donnent les valeurs 
des deux rayons de courbure qui conviennent à une lentille de foyer £ 
