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mouvement du projectile. L'auteur se place dans I hypothèse ci-dessus indi- 
quée de & — 1, qui se rapproche le plus de la réalité; après discussion, il 
. ` a rs . TD 2r . 
arrive à poser approximativement 4, = x dans l'équation du mouvement 
du projectile; il établit ensuite des limites supérieures pour le chemin 
parcouru au bout du temps ź, la vitesse et l'accélération du projectile; 
puis il donne une expression approchée de la température des gaz de la 
combustion à une époque quelconque. 
» Par diverses considérations de limites, il est conduit à mettre approxi- 
mativement la vitesse du projectile arrivé en un point quelconque de 
l'âme, sous une forme particulière qu’il réduit ensuite, en se plaçant dans 
le cas où le projectile a déjà parcouru une portion notable de la longueur 
d'âme; puis il donne à la vitesse initiale la forme qui lui convient pour 
établir ses comparaisons avec l’expérience. 
» Dans le chapitre IV : Sur l’effet du refroidissement des gaz de la poudre 
par la paroi intérieure d'une arme à feu, M. Sarrau introduit dans l'équation 
du mouvement du projectile le terme auquel donne lieu le refroidisse- 
ment; ce terme est représenté par une intégrale dans laquelle l’auteur, 
en vue de simplifier la question, remplace la fonction sous le signe f 
par sa valeur approximative obtenue en négligeant les pertes de chaleur 
extérieure. 
» Dans le cinquième chapitre, M. Sarrau, en s’en tenant aux deux 
premiers termes de la série qui représente la vitesse, ce qui est suffisant 
pour la pratique, détermine par la comparaison avec l'expérience, dans des 
conditions très-diverses, entre les limites 253" ,3 et 472 mètres de la vitesse 
initiale (Expériences de l'artillerie de la Marine) les valeurs caractéris- 
tiques de la poudre employée et la vitesse d'écoulement de la chaleur 
par unité de surface de la paroi. 
» De la détermination de ces coefficients résulte la valeur 
V = 365,5 (se ee, = 37,07 à 
dé. la vitesse dans l'âme correspondant au chemin parcouru u, m étant la 
masse du projectile. Quant aux naar £, &, ils sont définis par les 
relations 
lg A 3 10 zru 
M = + i Ā— = À mem am À —— — f ara EME 0. 65 —: 
FANS (: Sa) Eo i Ir 9 T, € = I x Gi 
dans lesquelles A représente le rapport du poids de la charge au volume 
