p— 



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Dell'effetto che produce un voltametro 



tore della seconda delle (5) e si otterrà così definita la polarità 

 del voltametro in funzione del tempo. 



Se poi si dividono per e at tanto il numeratore che il denomi- 

 natore della parte frazionaria nella espressione di p, e si considerino 

 come evanescenti col tempo i termini che hanno come coefficiente 

 la quantità e ~~ at , si dedurrà facilmente che la differenza di poten- 

 ziale alle estremità del voltametro tende ad un andamento stabile, 

 definito in funzione del tempo dalla espressione seguente : 



-A + 



A e 



/3 sen 2 Jet 



OD "- 



2( — 1)"/3" ^i 

 „ 1.2....«(2w-+-l) Za, 



(2»-hl) 2n .... (2s+l)Jc Hn - sì sen 88 - 1 M 



(a 2 -+-4ra 2 /i: 2 )...(a 2 -+-4s 2 fc i ) 

 e per 1' intensità di corrente, con facili calcoli : 



(asen Jet — 2sJecoa Jet) 



[ 



, E vt 

 -R\T Sen T ' 



A e 



'4< 



cos 



■Kt 



^ (-1)" £ ^ (^^^^.(^J)^^ ( a _ aco8 ri 



1 +a 2j„ 1.2....»(2»H-l] A <« s + 4n*A*) .... («' + 4,s 2 fc>) \ Z 



a cos ■— — 2.s7>-sen — I 1 —cos — 



rammentando sempre le posizioni O). 



Il risultato die abbiamo ottenuto , e che pure si riferisce al 

 caso dell' andamento perfettamente sinusoidale della forza elettro- 

 motrice complessiva della dinamo è assai complicato , massime in 

 confronto a quello ottenuto dal Prof. Favero per le assai piccole 

 polarizzazioni per cui regge la formula di Kohlrausch. Il caso ge- 

 nerale che trovasi contenuto nelle (3) e (4) oltreché offrire mag- 

 giori difficoltà di calcolo, non lascia sperare alcuna maggiore sem- 

 plicità quanto alle espressioni finali. Ciò formerà argomento di una 

 II a Nota che mi propongo di pubblicare fra breve. 



Intanto l'arò osservare come F espressione ottenuta per /, con 



