6 H. A. LOllENÏZ. 



parties^ dont l'une est liée à la matière, tandis que l'autre réside dans 

 l'éther. Ce n'est que la première partie qui, étant entraînée par la ma- 

 tière en mouyement, produit un champ tnagnétique. ') 



J'en M-rive maintenant à parler de la force qui agit sur un électron; 

 pour la déterminer, nous nous plaçons de nouveau entièrement au poijit 

 de vue de la théorie de Maxwell. Lii force est exercée par l'éther, à 

 l'endroit où. se trouve l'éiectron; elle est déterminée direclemeiit par 

 rétat de cet éther; elle ne dépend 13^ indirectement des électrons qui 

 ont produit le champ. Quand l'électron est en repos, on obtient la 

 force, à laquelle il est soumis, en multipliant la force électrique dans 

 l'éther par la charge de Téhictron. Mais, quand la particule se meut, 

 il vient s'y ajouter une nou^velle force; celle-ci est perpendiculaire au 

 plan mené par la force magnétique et la direction du mouvement, et 

 on obtient sa grandeur en multipliant la charge par la vitesse, la force 

 magnétique et le sinus de l'angle formé par ces deux vecteurs. Pour 

 déterminer complètement la direction de l'action, nous nous figurons, 

 dans le plan en question, une rotaiion de moins de 180", par laquelle 

 la direction de la vitesse passe dans celle de la force magnétique, et 

 nous plaçons une montre dans ce plan , de telle façon que le mouvement 

 de ses aiguilles s'opère dans le même sens que cette rotation. La force 

 agissant sur l'électron est alors dirigée du cadran vers le dos, ou inver- 

 sement, suivant que la charge est positive on négative. 



En général, dans un champ quelconque, l'action que subit un élec- 

 tron est composée des deux parties dont je viens de parler, et que l'on 

 peut distinguer par les noms de „force électrostatique" pour l'une et 

 „force électromagnétique" pour l'autre. En réunissant toutes les forces 

 de la première espèce, nous calculons l'action d'ensemble d'un cliani];) 

 sur tous les électrons contenus dans un corps chargé, ou présentant 

 une polarisation diélectric[ue , c. à d. toutes les forces électrostati qu.es. 

 Par la seconde partie de la force, nous expliquons les actions électro- 

 dynamiques, ainsi que tous les phénomènes d'induction dans les corps 

 pondérables. 



Ainsi donc, nous sommes restés fidèles aux principes fondamentaux 

 de la théorie de Maxwell; mais, en admettant l'existence d'électrons, 

 nous allons , plus loin que ce savant. Insistons aussi sur l'importance 

 prépondérante qu'acquiert l'éther dans la nouvelle théorie. Ce n'est ])lus 



