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H. A. LOllENTZ. 



teur, une particule primitivement lancée vers le haut décrira une tra- 

 jectoire 01) , déviant vers la droite si la chaT'ge est positive, vers la 

 gauche si elle est négative. IVlaintenant, comme 

 la force est continuellement perpendiculaire 

 à la direction du mouvement, la vitesse reste 

 constante; il en est donc de même de la force, 

 et la pa,rticule décrit un cercle. Si l'on remar- 

 que que la force est donnée par l'expression 



ev H , 



où // représente l'intensité du champ magné- 

 tique, on obtient la formule suivante pour 

 déterminer le ra-yon de courbure r: 



Pig. 2. 



ev H 

 'in 



(3) 



connaissant l'intensité // da champ et le rayon de courbure, on peut 

 donc calculer 



e 

 m V 



(4) 



Vous voye^î d'après cela, que (du moins s'il n'y a pas d'incertitude au 

 sujet de la direction du mouvement) l'observation du sens dans lequel 

 se produit la déviation électrique ou magnétique permet de déterminer 

 le signe de la charge électrique de l'électron. De ])lus, et cela mérite 

 surtout l'attention, si l'on a mesuré les deux déviations pour une 

 même espèce de rayons, on peut trouver les valeurs de la vitesse v 



et du rapport — . En effet, connaissant les grandeurs (;i) et (4), ou peut 

 m. 



en déduire v et — . 



■m 



Il y a du reste des cas oii l'observation de l'action d'un champ 



magnétique est suffisante à elle seule pour déterminer le rapport — . Le 



premier de ces phénomènes, dans lequel, à vrai dire, on n'a plus affaire 

 à des électrons libres, est le changement que subit la durée de la vibra- 

 tion des rayons lumijieux émis par un gaz , lorsqu'on le place dans un 



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