UESULÏAÏS ET PROBLEMES DE LA THEORIE DES ELECTRONS. 



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lumière comme unité. Or^ taudis que les électrons positifs sont bien loin 

 d'atteindre; une pareille vitesse, ou constate de très grandes vitesses 

 pour les électrons négatifs. A ce point de vue là aussi, le rayonnement 

 'lu radium est particulièrement remarquable. Un sel de radium émet à 

 lîi fois des particules négatives, avec une très grande vitesse, et des 

 particules positives avec une vitesse ba-ucoup plus faible. Un champ 

 magnétique sépare ces rayons, ainsi ([ue vous le voyez dans la figure 

 schématique 4, où nous devons de nouveau nous 

 représenter les lignes de force magnétiques comme 

 perpendiculaires au plan du dessin. Le champ fait 

 dévier les rayons « et /3 de côtés différents, tandis 

 <iue la troisième espèce, les rayons y , poursuivent 

 ^eur route sans déviation. 



Je n'ai pas encore parlé jusqu'ici des belles 

 recherches de M. Kademann sur l'a déviation élec- 

 ^lique et magnétique des rayons du radium, parce que je voudrais 

 d abord vous exposer le problème que ces recherches ont résolu. Nous 

 avons déjà vu (ju'en général un électron subit l'action d'une force, dès 

 <^lii'il se trouve dans un champ électromagnétique. Or, l'électron lui- 

 même produit un champ, et nous pouvons nous demander si ce champ 

 ^'•^ aussi produit une certaine force? Le calcul nous apprend qu'il en 

 ^■st réellement ainsi, dès que l'électron a un autre mouvement qu'une 

 ''ranglation rectiligne et uniforme. Si nous représentons par j, l'accé- 

 lération dans le sens du mouvement même et par q.-^ l'accélération qui 

 ^^i est perpendiculaire, nous trouvons que Téther exerce sur Télcctron 

 deux forces, opposées à ces accélérations et proportionnelles à leur 

 grandeur; nous écrirons pour l'une de ces forces m,^, et pour l'autre 

 ''"■■l'I-i- Dans ces expressions, m,^ et m.-^ sont des coefficients, qui dépen- 

 dent de la erandeur de l'électron, de sa charge, et en outre de sa vitesse. 

 ™^ je veux donc donner à un électron un mouvement détermine, je 

 dois d'abord faire agir sur cet électron, tout comme dans le cas d'un 

 point matériel ordinaire, les forces w-oji et ot-o^îj '"H étant la masse 

 dans le sens ordinaire du mot; mais j'ai en outre à vaincre les forces 

 qie je viens de nommer. En tout je dois donc faire agir une force 

 extérieure 



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^ 'iûs le sens du mouvement, et une force 



ARCHIVES NÉEEL AND AISES, SÉBIE II, TOME XI. 



