RÉSULTATS ET PE.OBLKMES DE LA THEOIME DES ELECTUONS. 25 



façon qu'elles fournissaient directement la valeur de ce rapport. Je dirai 

 toutefois qu'à 18° h et tr varient entre h = 8,1 X lO'S «" = ".84 X 10"^' 

 (bismuth) et Je = 121 X 10% o" = f>l/'-l'X 10'^ (argent). Vous voyez 

 que les valeurs du rapport /c/cr diffèrent bien moins les unes des autres. 



La voie que nous avons à suivre à présent s'indique d'elle-même. Il 

 est tout naturel do considérer un courant électrique comme un mouve- 

 ment progressif d'électrons daus les espaces entre les atomes des mé- 

 taux. Or, si nous voulons arriver à une relation constante entre les 

 conductibilités électrique et calorifique, nous devons chercher à expliq- 

 uer la conduction de la chaleur au moyen de ces mêmes électrons mobi- 

 les, que nous qualifierons maintenant de „libres". Il faudra exclure 

 fl'autres causes, qui pourraient également produire une conductibilité 

 pour la chaleur, ou du moins nous ne devons leur attribuer qu'une 

 luiportance secondaire. 



Mais comment pouvons nous imaginer une conductibilité calorifique 

 produite ])ar les électrons? Pour le faire , nous nous placerons au point 

 de vue d'une théorie qui, au premier abord, n'a aucune relation avec 

 notre problème , je veux dire de la théorie cinétique des gaz. Tous savez 

 V'e daus cette théorie on admet un mouvement rapide et désor- 

 donné des molécules, et vous connaissez aussi deux résultats impor- 

 tants auxquels on est arriyé. En premier lieu, dans tout gaz l'énergie 

 cinétique moyenne du mouvement progressif d'une molécule est propor- 

 tionnelle à la température absolue, et en second lieu, à une température 

 déterminée, cette énergie moléculaire moyenne a la même valeur pour 

 tous les gaz; nous la représenterons par aT, ot, signifiant toujours la même 

 constante. Mais cette constante a une signification encore plus générale, 

 très importante pour le but que nous avons en vue. L'étude mathéma- 

 tique des mouvements moléculaires a conduit à admettre, que chac[ue 

 particule qui participe à ces mouvements, molécule, atome ou iou, 

 quelle que soit sa grandeur, et quel que soit le corps qui la con- 

 tienne, possède en moyenne toujours la même énergie cinétique. Il est 

 '^onc naturel de supposer, ciue les électrons libres contenus dans les mé- 

 ^^ux sont animés, eux aussi, d'un mouvement dans tous les sens, avec 

 '^es vitesses telles que l'énergie; cinétique moyenne de chacun d'eux soit 

 ®gale à a T. Si nous admettons que nous avons affaire à des électrons 

 négatifs, dont la masse a la valeur excessivement petite que nous avons 

 ^l'oavée plus haut, notre hypothèse exige évidemment des vitesses par- 



