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H. A. LORENTZ. 



ticulièrement élevées. Si la masse d'un électron est la 2000^ partie de 

 celle d'un atome d'hydrogène, c. à d. la 4000° partie de celle d'une 

 molécule d'iiydrogeue, cet électron doit se mouvoir avec une vitesse au 

 moins 60 fois plus grande, .pour avoir une énergie cinétique de même 

 grandeur que celle d'une molécule d'hydrogène. 



Nous devons nous représenter ensuite que, pas plus que les molé^ 

 cules d'un gaz, les électrons ne sont en état de continuer leur route 

 en ligne droite sur une grande étendue. Ils peuvent non seulemcjit 

 entrer en collision les uns. avec les autres, tout comme les molécules 

 d'un gaZj mais leur mobilité est réduite aussi par la présence des ato- 

 mes métalliques, entre lesquels ils sont emprisonnés. Nous nous figu- 

 rerons que c'est surtout cette dernière circonstance qui limite la lon- 

 gueur des cliemins libres rectilignes "). 



Cela posé , il sera possible, dans la théorie de la conductibilité pour la 

 chaleur, de suivre parfaitement l'exemple de la théorie des gaz. Si une 

 colonne d'air verticale présente en haut une température plus élevée qu'oi 

 bas, on trouve dans les couches supérieures les plus grandes vitesses molé- 

 culaires. Mais, puisque des molécules de ces couches supérieures pénè- 

 trent dans les couches plus basses, et que réciproquement des molécules 

 dont le mouvement est relativement lent arrivent en haut, il doit se pro- 

 duire évidemment une égalisation do la diderouco de température, une 

 conduction de la chaleur. 11 se passe quelque chose d'analogue pour les 

 électrons, dans un métal inégalement chauffé en divers endroits; ici 

 comme dans le gaz, l'effet dépendra de la, longueur du chemin que les 

 particules peuvent faire en ligne droite. Plus ce chemin est long, plus les 

 élections pénètrent profondément d'une couche dans un autre, ce qui favo- 

 rise évidemment le transport d'énergie , c. à d. la conduction de la chaleur. 



Dans cet ordre d'idées, M. Droije est arrivé à une formule pour le 

 coefficient de conductibilité calorifique. Pour des raisons que je dirai 

 plus tard, je ne vous présenterai ce coefficient que sous la forme, bien 

 simple, qu'il prend, quand le métal ne contient qu'une seule espèce 

 d'électrons libres. Si l'on considère toutes ces particules comme égales' 

 entr'elles, et si l'on représente par N leur nombre par unité de volume, 

 par u la moyenne vitesse de leur mouvement thermique et par l la 

 moyenne longueur du chemin libre, tandis que a. est la constante uni- 

 verselle dont j'ai parlé tantôt, on a, suivant M. Deude, 



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