KÉSULTA-TS ET PROBI/BMES DE LA TnÉOIUB DES BLECTllONS. 



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Quant à la conductibilité électrique, le jnouvement tlicrmique y joue 

 également un certain rôle et la longueur du chemin libre fait sentir son 

 influence. C'est ce qui résulte du raisonnement suivant. Aussi long- 

 temps qu'il n'y a pas de force électrique, le mouvement des électrons 

 dfins le métal est absolument désordonné; il a lieu de la même manière 

 flans toutes les directions. Mais la force électrique introduit une certaine 

 l'égularilo dans cet état, parce que, sous son influence, les vitesses 

 dans une direction qui correspond à la force sont rendues un'peu plus 

 fréquentes, modification qui dépendra évidemment de la grandeur de la 

 foi'ce et qui est peut-être bien faible dans les cas ordinaires. Quoi qu'il 

 6'1 soit, on peut dire qu'au mouvement sans ordre, déjà existant, s'ajoute 

 ttiMutenànt une certaine vitesse dans cette direction particulière, une 

 ^ntesse de courant. Si nous parvenons à calculer cette dernière, il sera 

 aisé de trouver le nombre des électrons qui traversent, par unité de 

 temps et par unité de surface, un clément de surface perpendiculaire à 

 la force électrique. Ce nombre une fois trouvé, on obtiendra l'expres- 

 sion du courant électrique en le multipliant ])ar la charge e d'un élec- 

 ti'on; et, en divisant par la valeur numérique de la, force électrique elle- 

 Weme, on aura la conductibilité cherchée u. 



Oi', il faut remarquer que la force électricpie doit faire un vrai labeur 

 de Sisyjjhe; à peine at-elle donné à un électron une petite vitesse dans 

 la bonne direction, que cette vitesse se perd par un choc contre un 

 atome métallique, ou criange même complètement de direction. Voici 

 "Maintenant de quelle façon nous pouvons faire un calcul, dont nous 

 pourrons nous contenter en première approximation. Si r est la moyenne 

 «urée de Tintervalle entre deux chocs consécutifs, nous pouvons dire 

 Vi'à un inoment donné le temps, ])endant lequel les électrons ont été 

 soumis à l'action de la force électrique M, depuis la dernière rencontre 



^'^ec un atome métallique, est en moyenne -t. La vitesse, produite 

 i'endant cet intervalle de temps, est -t '— , puisque la force qui agit 



S"i' une particule est « li et que ])ar (;onséquent raccélération est 

 Cette grandeur 



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1 eE 

 % m. 



