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It. A. LOBENtZ. 



d'entre eux, le phckomène de Hall, le preiniei- des phénomènes de ce 

 génie qu'on ait découvert. 



Pour observer ce phénomène nous opérons de la manière suivante: 

 A travers une plaque métallique mince, de forme rectangulaire a'bcd 

 (fig. 6), nous faisons passer, dans la direction de la flèche, un courant élec- 

 trique, dont les points d'entrée et de sortie sont placés sur les côtés ab et 

 cd. Nous cherchons sur les deux autres côtés deux points p et q oà le 

 potentiel à la même valeur, de sorte que l'on n'observe aucun courant 

 de dérivation quand on les relie par un fil métallique. Or, quaiid on 

 introduit un galvanomètre dans ce circuit dérivé, on constate qu'il 

 accuse l'existence d'un courant, dès qu'on produit un champ magnéti- 

 que, dont les lignes de force sont perpendiculaires à la pla([ue, et ce 

 courant reste constant, aussi longtemps qu'on ne change ni l'intensité 

 du „courant principal", ni celle du champ. On a trouvé, que l'intensité 

 du courant de Hall est proportionnelle à l'intensité du courant principal, 

 aussi bien qu'à la force magnétique, pourvu que cette dernière ne résulte 

 pas de champs trop intenses. Du reste, l'effet change de sens quand on 

 renverse le courant principal ou le champ magnétique. 



Dans la théorie des électrons, l'explication du phénomène est si 

 facile que nous aurions aisément pu le prédire, en partant de nos 

 hypothèses fondamentales. Eigurez-vous de nouveau qu'un courant 

 électrique consiste uniquement en un déplacement des 

 électrons négatifs; lancer un courant à travers la pla- 

 que, dans le sens de la flèche, signifie donc: donner à 

 ces particules une vitesse de bas en haut. Sous l'action 

 d'un champ magnétique, dont les lignes de force sont 

 dirigées p. ex. vers nous, elles seront déviées vers la 

 gauche , ainsi que cela résulte de la règle pour la force 

 électromagnétique. Evidemment cela donnera naissance 

 à un courant dans le circuit dérivé, ou bien, si cette dérivation n'existe 

 pas, à une dilférence de potentiel entre les bords ac et bd\ le potentiel 

 s'élèvera sur bd et s'abaissera sur ac. 



Il est aisé d'ailleurs de calculer, du moins approximativement, la 

 grandeur de cet effet. Nous représenterons de nouveau par e la charge 

 d'un électron, par // l'intensité du champ magnétique, et par v la 

 vitesse de déplacement des électrons, c. à d. la vitesse commune, dirigée 

 de bas en haut dans notre exemple, que les électrons possèdent outre le 

 mouvement thermique irrégulier. Alors la force, qu'an électron subit 



