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M. A. i,0ftENT7,. 



se déplacent alors de haut en bas; le cliamp magnétique les fait donc 

 dévier vers la gauche, tout comme les particules négatives de tantôt, 

 de sorte que le ])otentiel s'élève en p et s'abaisse en i]. 



Or, on a réellement constaté que l'effet de Hall n'a pas toujours le 

 même sens. Dans la disposition expérimentale que nous venons de 

 supposer, le potentiel s'élève au bord hd, quand la plaque est faite 

 p. ex. de bismuth, d'or ou de cuivre; il s'élève par contre au bord ac 

 quand on opère avec du fer ou du zinc. Cela semble prouver qu'il existe 

 aussi bien des électrons libres positifs que des électrons libres négatifs, 

 et que pour les métaux cités en premier lieu c'est le mouvement des 

 particules négatives, pour le fer et le zinc le mouvement des particules 

 positives qui détermine la direction du courant de Hall. Il va sans dire 

 que, dans cette manière de voir, il n'est pas nécessaire d'aller aussi loin 

 que de supposer, que dans l'un des corps ce sont seulement les électrons 

 positifs qui se déplacent, et daus l'autre uniquement les électrons néga- 

 tifs. Il est évident que, si les deux espèces de particules participent au 

 courant, de sorte qu'une section déterminée est traversée, dans un certain 

 laps de temps, par n particules positives dans une direction et par 7/ par- 

 ticules négatives dans l'autre, les deux effets transversaux peuvent s'an- 

 nuler mutuellement pour une certaine valeur du rapport «/»,', — une 

 valeur qui peut d'ailleurs varier d'un métal à un autre — ; dans ces 

 conditions le courant de Hall aura l'une ou l'autre direction, suivant 

 que le rapport réellement existant est plus grand ou plus petit que cette 

 valeur particulière. 



La conception d'un mouvement électrique comme un courant double 



d'électrons positifs et négatifs se trouve daus 

 P T les travaux de M. Drude; il s'en sert p. ex. pour 



expliquer les écarts de la loi de Wieuemann et 



FiiANZ. Mais, en y regardant de plus près, on 

 7 5 rencontre des difficultés qui me paraissent d'un 



p;,;. 7 si grand poids, que je voudrais tâcher d'expliquer 



autant que possible les phénomènes, en ne fai- 

 sant usage que d'une seule espèce d'électrons réellement libres des 

 atomes métalliques. 



On rencontre déjà une difficulté quand on traite le simple cas, où 

 un courant passe d'un métal Jf, dans un autre M^^ (fig. 7). Soient 

 pq et rs des sections de part et d'autre de la surface de contact; 



M. 



Mo 



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