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H. A. LOllBNTZ. 



l'on substitue, pour la coiiduotibilité , la valeur (8) que nous avons 

 trouvée '^). Yoici le résultat : 



oc I 



(à' 



P 



c est la vitesse de propagation de la lumière et A représente l'épaisseur 

 de la plaque; les autres grandeurs n'ont plus besoin d'explication. La 

 formule nous fait connaître quelle fraction de l'énergie rayoïuiantej qui 

 vient frap])er la plaque ^ est absorbée dans le métal. 



Quant à ce qui concerne l'émission, f ai songé qu'un électroii qui se 

 meut avec une vitesse constante n'est pas une 

 source de radiations. Un rayonnement no se pro- 

 duit que lorsque la vitesse change, c. à d.^ dans 

 nos idées, au moment du choc contre les atomes 

 métalliques. On peut calculer ce rayonnement, et 

 faire usage du théorème de Pouiuee pour le 

 décomposer suivant les longueurs d'onde; ce qui 

 nous intéresse uniquement, c'est la portion du 

 rayonnement total qui correspond aux grandes 

 longueurs d'onde. 



~ Je vais vous communiquer maintenant le ré- 



Pig. 8. sultat. Je considère ujie petite portion a de la 



face antérieure de la plaque (fig. 8), et, en un point 

 7-* de la normale, situé à une grande distance r de la plaque, je prends 

 un élément de surface a , parallèle à cette dernière. Pour la quantité 

 d'énergie rayonnante, émise par co par unité de temps et traversant «', 

 on peut écrire, pour autant qu'elle se rapporte à des longueurs d'onde 

 comprises entre A et A -[- d}-. , 



S 03 w d A 



b) 



oii le facteur ;S' doit être considéré comme la mesure du pouvoir émissif 

 de la plaque. Pour ce pouvoir j'ai trouvé l'expression 



3 A* 

 Il résulte de cette expression, et de celle qui a été trouvée pour le 



