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H. A. LOllENTZ. 



-177- cas nt. 



w, (_?*(, ^ 



On voit par là que l'écart r de l'électron est bien proportionnel à la force 

 électrique E et qae le coefficient ■$ est égal à 



Enfin on trouve pour l'indice de réfraction 



1 + 



%m.{iif^ — fp-y 



La constante n^ signifie la fréquence des vibrations propres, que 

 l'électron efl'ectuerait sous l'action de la force hr seule. Nous supposerons 

 que cette fréquence correspond à un endroit du spectre, situé bien loin 

 dans l'ultra-violet. Alors on a pour la partie visible du spectre n << Wo 

 et V >• 1; l'indice augmente avec «, ce qui explique la dispersion telle 

 ([u'on l'observe en réalité. 



En mesurant v pour diverses valeurs de n, on peut maintenant cal- 



caler les constantes «„ et , puisque h aassi est connu. Si l'on se sert 



m 



d'ailleurs de la valeur de - , telle qu'elle est fournie p. ex. par les obser- 



w, 



vatious de l'effet Zbbman, on peut aussi trouver Ne. D'autre part, il y 

 a moyen de trouver la quantité d'électricité iVe qu'il faudrait, pour 

 donner à chaque molécule du gaz contenu dans l'unité de volume une 

 charge e égale à celle d'un ion électrolytique monovalent. On ]]eut donc 



calculer le rapport '- . 

 ' ■' e 



Du reste, les circonstances se compliquent beaucoup quand l'électron 



peut effectuer plus d'une vibration propre. 



5) Si l'on représente par /3 le rapport de la vitesse de l'électron à 

 celle de la lumière dans l'éther, ces formules sont 



.-.2 



ai2|3 



.[r 



2/3 



log nai 



-I- + / 3-1 



