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H. A. LOttHN'ra. 



8) Cette hypothèse est nécessaire pour les raisons suivantes. Si la 

 mobilité des électrons libres, était sensiblement diminuée par les chocs 

 mutuels de ces particules, cela aurait une influence sur la coiuluctibilité 

 calorifique, ainsi qu'on peut s'en assurer ])ar l'exemple de la théorie 

 cinétique des gaz, mais non sur la conductibilité électrique. Cette der- 

 nière consiste en effet en un mouvement commun de tous les électrons, 

 sous l'influence d'une force ([ui s'exerce sur tons; et dans un pareil 

 mouvement il ne saurait résulter une résistance des chocs mutuels. Or, 

 une influence qui se ferait sentir dans l'un des deux phénomènes, mais 

 non dans l'autre, troublerait le rapport constant entre les deux conduc- 

 tibilités, et c'est précisément la constance de ce rapport (|ue nous vou- 

 lons expliquer. 



9) Pour la force électromotrice qui agit dans un circuit thermo- 

 électrique, dont les soudures sont maintenues aux températures T' et 

 T" , je trouve l'expression 



'/■" 



F 



= 3.1 ^'^^-^^Z^' 



où iV| et A^2 se rapportent aux deux métaux. Si cette expression est 

 positive, le courant thermoélectrique a lieu, au point de contact où la 

 température est T', du premier métal vers le second. 



Pour un petit intervalle de température, on a a])proximativement 



F 



2« 

 3e 



{'/'"- 



et par conséquent 



Fe=^i.r- 



N 

 - '/") loff mal y , 



cette formule exprime la règle citée dans le texte, puisque Fe est le 

 travail effectué par la force électromotrice, dans le cas ou un le/td élec- 

 tron parcourt tout le circuit. 



Si l'on suppose que les électrons libres ont une charge négative, la 

 situation extrême du bismuth à l'un des bouts de la série thermoélec- 

 trique résulterait de ce (pie dans ce métal le nombre des électroJis 

 libres est plus petit que dans tout autre. De la valeur observée pour F, 



mise en rapport avec la valeur trouvée pour -' , on déduit que pour 



