RÉSULTATS ET PIÎOBLKMES DE LA THÉoKIK DES Ét,ECT.I10NS. 51 



'intimome ce nombre serait à peu près 4 fois plus grand que pour 

 le bismuth. 



J^O) L liypotlicse consiste en ceci, qu'à une température déterminée le 

 P^'otluit des nombres des électrons libres positifs et des électrons libres 

 Degatifs^ par unité de volume^ est le même ])our tons les métaux. 



Il) Je ne nroccuperni pas ici de savoir jusqu'à quel point les résultats 

 sont modifiés, quand on emploie la formule que j'ai trouvée moi-même 

 l"^ni' la conductibilité; les calculs pourraient d'ailleurs être effectués 

 dVec plus (Ji, précision à d'autres poiîits de vue encore. Mais cela 

 ^1 aurait aucune inilueucc sur Vordre de grandeur de l'absorption et de 

 l'émission. 



1^) Il importe de connaître la valeur de R, pour discuter la question 

 ' '' savoir (pielles sont les plus grandes différences de marclre pourlesquel- 

 ''s il serait encore jjossible d'observer une interférence des rayons lumi- 

 ^P'iix. On voit facilement que l'amortissement des vibrations du point 

 Wiiiuieux met un terme à la visibilité des franges d'interférence, et on 

 icut pronvgj. que, quand la source lumineuse est un électron vibrant, 

 6 degré de l'amortissement dépend de sa dimension. 



fjfi effet, soient n la fréquence des vibrations. S- la durée d'une vibra- 

 °'^) A la longueur d'onde, iV^la différence de pliase, exprimée en lon- 

 gueurs d'onde, avec la(|uelle deux rayons int(!rféreiit, enfin f la base des 

 garitlunes naturels. Il est clair que les franges d'interférence doivent 

 '-venir diffuses, dès que les deux vibrations concourantes ont des inten- 

 ^ es très différentes, et Ici doit être le cas quand, dans le temps qui 

 est ecoidé entre les instants auxquels elles ont été émises par le point 

 '"ineux, l'amplitude de ce dernier a notablement diminué. Nous dé- 

 iiiiinerous la limite chercliée en cherchant la valeur de N , pour la- 



fiucn, - 

 1 



l'amplitude a diminué, dans le temps N5f , dans le rapport de 1 à 

 Il Va saus dire que c'est là une détermination un peu arbitraire. 



Jj e 



équation du mouvement de l'électron vibrant est (voir rem. •% et 6) 



d:^x 



dt^ 

 nous considérons le dernier terr 



^" + 3^^F- 



'"JUS considérons le dernier terme comme très petit par rapport aux 

 ^ autres, nous pouvons satisfaire à l'équation par la valeur 



4* 



