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V. A. H. HCHllKlNKMAKEIiS. 



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ms. 15. 



outre les champs de la fi g. 14^ quatre nouveaux champs. En premier 

 lieu le champ Crf,, une partie de la projection du cône C._L; puis 

 Brnst, une partie de la projection de la surface réglée L.JlB; etsfr, la 

 projection de cette partie là de la surface ç^ (|ui a In, situation la ])lus 

 basse. Nous avons encore le triangle Cl/n: le plan de ce triangle touche 

 le cône C . AB suivant la génératrice Cm, le cône C. L suivant CI, la 

 surface réglée // . yl H suivant mt et la, surface Ç i'u ])oi)d, /. Des points 

 à riiitéi'ieur du triangle Clin font coimaître des complexes, composés du 



liquide I , de la composante Cet des 



cristaux mixtes de composition m; 



dans la suite j'ajjpellerai ce triangle 



le triangle des trois phases LCM. Les 



liquides situés dans la partie rst ne 



sont pas saturés; ceux de la courbe rt 



peuvent être eu é((uilibre avec le 



solide C et ceux de la courbe si avec 



\. des cristaux mixtes. On voit parla 



figure qu'à cette température une 



partie des cristaux mixtes, savoir de 



B à m, peuvent être eu équilibre avec des liquides; les autres, auxquels 



appartieiiuent aussi les deux cristaux limites M^ et Mi,, ne peuvent 



coexister ciu'avec le solide C. 



A cette température, le triangle est divisé en sept champs, qui sub- 

 sistent quand la température s'élève, jusqu'à ce (ju'il se produise 

 quelc|ue chose do .nouveau; il va, de soi, cpi'à mesure que la tempéra- 

 ture s'élève les champs changent de forme et de situation; c'est ainsi 

 que les deux triangles Clw, et Gaù se rapprochent l'un de l'autre!. 



Aux températures où les isothermes ont la forme de la fig. 15, le 

 plan du triangle des trois phases CMaMi, est tout entier au-dessous de 

 la surface 'Ç; par élévation do température, ces deux surfaces se rap- 

 prochent de plus en ])lns et elles finissent par se toucher. La fig. 16 

 montre la forme des isothermes dans ces circonstances; I est la projec- 

 tion du point de contact. Le champ GmJj de la fig. 15 disparaît à cette 

 température, et les deux triangles des trois phases se juxtaposent par un 

 côté, ce (|ui donne naissance au quadrilatère Cahl de la fig. 16. A cette 

 température le liquide peut être en é([uilibre avec trois phases solides, 

 savoir C et les deux cristaux limites y¥„ et 'Mi,. A cette tempéra- 

 ture existe donc l'équilibre L ^ C -\~ Mu -{- Mu; cette température 



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