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J. D. VAN T)Ell WAALS. 



Au moyen de réquation d'état, j'ai déduit de (9) la formule (11): 



2 



dlog 



(ix. 



'x„ ' ^j^r 16 V d:,)„ / 



En déduisant de (9) la formule (11), j'ai supposé que la grandeur h 

 de l'équation d'état était une constante. La fomiulo (11) doit donc être 

 considérée comme une formule approchée. 



Nous nous cTi contentei-ons pour le moment, et, nous la mettrons sous 

 la forme : 



dT _ d/l'y. j_ 9 ^ d'L'y. , 1 db ^ 2 

 Tk dx. 



Tdx„ 'l\d'x^ ' 16\,7'„r&„ 



Et si Jions tenons compte de ce que b = 



3 b dx^ 



1) 



.S X 37:î;^. 



, nous trouvons 



enfin : 



dT __ dT-^ / dT-^ 



T4X„ ~" K^ + \Ty. dXy 



1 d-'jtK 

 4 py. dxç. 



y 



(2) 



La grandeur 7'x, qui ligure dans cette dernière é([uation, ropré.sente 

 la température critique qu';iurait le mélange, s'il se comportait 

 comme une substance simple. J'ai déjà montré dans ma Théorie molé- 

 culaire que ])our certaines es])èces de mélanges cette température peut 

 atteindre une valeur mininia; et les obsei'vatious de MM. KuenbN, 

 Quint et d'antres encore ont fourni des exemples de l'existence d'un 

 pareil minimum. Si la substance additionnelle était de telle nature qu'il 

 existât un tel minimum, il serait évidemment absurde de remplacer 



dT- 

 ,- par 7z, — 7x,. Remarquons toutefois que la théorie ne prévoit un 



tel minimum que dans le cas on les températures 7\ et Ty.^ sont peu 



différentes; ce n'est, du reste, que dans ce cas {|ue son existence a été 



constatée. Si la dillerence entre ces températures est considérable; le 



dT 

 remplacement de — — par 7x, — Tx^ sera du moins une approximation 



.Kt, comme la relation entre /; et .(,- est apj)roximativement linéaire, 



Ty., Ty 



nous pouvons remplacer 



1 db 



b dXn 



par 



py,^ 



py^ 



v 



