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.1. D. VAN DER WAALS. 



nous dédui 



de là ^ Ç£) = 8,92 i (!t ;3,8'24, ce qui est plus que le 



double de la Taleur que Fou déduit de l'équation d'état, où l'on sup- 

 pose que b est indépendant du volume. 



Les données de M. Kejîsom relatives à ia pixission et à la température 

 du point de contact critique, et les valeurs que preiulraient ces gran- 

 deurs si le mélange se com])ortait comme une substance simple^ nous 

 permetteid, de nous faire une idée de la confiance que nous pouvons 



avoir (Luis ia, valeur de " ( /- ) , tcïlle qu'elle est déduite des 



expériences. 



Pour le nn^lange .;,■ = 0,1047, la valeur de A/j pour la, pression au 

 point de contact criti(|ue est 9,9 et celle de A 7' pour ce ])oint 

 est — 7,09. 



Si nous écrivons donc, pour cette phase homogène; 



ou bien 



nous trouvons 



p (Ix 





9,9 

 72,98 X 0,J04r 



'n7 , 



7,69 



304,02 X 0,1047 ' p 



^ p \^W„'t 



ou 



1,297 + 1,02 = ^ f)-'^ =2,917. 

 P v'xy.jv 



1 ^<>/ 



P 



De même, au moyen des observations relatives à a; = 0,1994, nous 

 trouvons : 



l«.'i'2 „„ —14,71 



72,93 X 0,1944 ~ '' 304,02 XT,Ï99^' 



ou 





l,15 + ],635 = -(J^^ =2,785. . 



Pour la phase homogène (|ui représenterait l'état critique du mélange; 

 s'il se comportait comme une substance simple, une phase qui n'est 

 pas réalisable, M. Keesom a trouvé, par application de la loi des états 



