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,T. D. VAX DER WAALS. 



Comme seconde conséquence, nous trouvons qu'à la température 

 critique: 



F 







une relation dont j'ai fait usage au chap. I (p. 126), mais sans la justi- 

 fier alors. 



Nous aurions pu arriver immédiatement h la conclusion que 



sont éffaux à 



xy pT 



au point critique, sans faire un 



\dXfJr Kdx^J'i 



aussi long détour. Et l'on peut dire la môme chose de la relation 



Considérons d'abord une substance simple. Passons d'une phase 

 homogène à une autre, en donnant à v raccroissement dv et à T l'ac- 

 croissement dT; alors 



*-(IX*+(l0/"^ 



Si 



( ;^~ ) =0, comme c'est le cas au point critique, 

 \ovyT 



de sorte que chaque ;;,, = (s7,,) > même pour ces variations-là oïl le 



volume lui-même change, comme c'est le cas pour la vapeur saturée- 

 Il résulte de là la propriété bien connue, qu'au point critique on a poQi 



Opérons maintenant ce passage d'une phase homogène à une autre 

 avec un mélange binaire, v subissant l'aocroisseinent dv, ?' l'accroisse- 

 ment dT et X l'accroissement dx; alors: 



Mais, au point criticiue de la composante, on a ( , ) = 0, f ' 

 sorte que 



