CONTJIIBUTIONS A LA THEOEIE DES MELANGES. 



14.6 



et 





pour ^- — ;: on arrive à la valeur bieu simple 



J- kCIx 



; cette dernière 



st exactement la même que celle qui résulte de Téquatiou d'ctat oi'i h 



st considère comme nue constante. Cela fait prévoir qu'il doit être 



lossible de déduire cette relation de relations purement thermodynami- 



1 '6s, c. à d. indépendantes de la connaissance de Féquation d'état. '^Fel 



•^st réellement le cas. 



Considérons la grandeur 



ryi 



A l'état critique de la composante 



' ^6 est nulle. Passons de cette phase crititjue homogène à une autre, 

 tenue en donnant au volume Faccroissemeut dv , à la composition 

 accroissement ck: et à la température l'accroissement dT. 

 'Ji nous prenons de nouveau pour dT le dTK, c. à d. si nous admet- 

 us que le nuîlauge contenant d-x molécules de deuxièiïie espèce se trouve 

 ^ nouveau dans l'état de la pluise critique homogène, la valeur de 



KàoJ..'''^^ encore nulle. 

 Oi-, de 







j'+CD.f'+(j:a:"'' 



il résulte qmi : 





puisque d (J\ et Q-|") sont nuls; et la rela.ti 



''•G'';) 



-/'= 



loiuie: 





mais 



f'us retrouvons ainsi la relation que nous avons déduite ci-dessus, 

 par voie exclusivement thermodynamique, 

 oiiime nous avons trouvé, également par voie thermodyiuamique : 



*-RCHIVES NKERLANDATSES, SÉllIE H, TOME XI. 10 



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