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J. A. VOLLGRAl'r. 



riences de M. A. Eiciienwald ') suffisent pour faire voir combien Hertz 

 avait raison. Il faut donc modifier les équations; mais jusqu'à quel poin^' 

 faut il y laisser subsister le ])arallélisme susdit? Dans la théorie des 

 électrons, oii l'accord avec le résultat des expériences de M. Eiciienwald 

 est complet, il n'existe pas de courant magnétique parfaitement ana- 

 logue au „courant de Honïqen", observé dans ces expériences^). — ■'^■ 

 Eiciienwald lui-même n'est apparemment pas convaincu de l'existence 

 d'une différence de forme entre les deux équations fondamentales ^). 



Le but de cet article est de discuter très brièvement les opinions de 

 quelques physiciens sur cette question et sur une ou deux questions qui 

 s'y rattachent. 



Les notations employées sont celles de M. E. Coîin *). 



') Afin. d. Phy s., 11, 1903 et 13, 1904: „Ueber die raagnetisclien Wirkunge» 

 bewegter Kôrper im electrostatisohen Felde." 



') H. A. LoRENTZ, Encyclop. d. math. Wiss. V, 2, 1904, „Electrdnen- 

 theorie" § 49: «Schliesslich moge hervorgehoben werden dassin derElektronen- 

 theorie der Parallelismus zwischen den electrisclien und den magnetisclieD 

 Ersoheinungen nicht so weit geht wie in der Théorie von Hertz. Der . . .„mag- 

 netische Strom". . . zerfâllt namlich in die Telle iè und Rot. [23.1»]. Dieserletztere 

 ist aber nicht mehr genau das Analogon zu dem EoNTGEN-strome, fiir welchen 

 wir jetzt den Ansdruck Rot. \f.m] gefunden haben; diesem aber wiirde der 

 Vektor Rot. [Tt.w] entsprechen." ~ Dans les notations de M. Coim, employées 

 ici, 33 et lu s'appellent 7? et «; m est (R— M); c'est le vecteur / de l'équa- 

 tion (4') § 4; >p est (s — s„) K dans un corps isotrope. 



°) Ann. d. Phy s. 11, p. 441: „Zum ScMuss will ioh noch bemerken, dass 

 ganz aualoge ftesetze auch fiir die Bewegung der Korperim magnetischen Felde 

 gelten mûssen." 



*) „Das Elektromagnctische Ecld". E est la force électrique, M la fovoe 

 magnétique; € est la polarisation électrique, m la polarisation magnétique' 

 dans les corps isotropes on a, selon Hertz, ^ ~eE, TO = i^M; dans le vide 

 on a g- = e^/?^ Tt = (j.^M.. A est le courant de conduction électrique. La vitesse 

 est désignée par «. r(/-l) est la divergence du vecteur /1 , e. à d. l'expression 



/^a. dAy f),1;\ , . 



V ô.c Yii ïz J' "'' ^'^ ^ ^^^ '■^'^ discontinuité, et l'expressio" 



{Aj\\ + /l,Vj) aux surfaces de séparation, les normales de part et d'autre 

 étant désignées par JV, et N,. P{A) est la rotation du vecteur A; sa premier" 



composante est (■.— -- -^-"\ À désigne un vecteur dont la première composante 



^Ax 

 *^* ^ôF' '-'^•-^1 ^^* ^"^ produit- vecteur, dont la première composante es* 



(Bz.'ly — lly^z). V est une constante universelle; dans le système électro- 

 magnétique on a 4^,.c„r=l et 4^y=l, et par suite Itte, = - ^ .,-„—-,■ 



9.10 cm 



