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CONSIDÉUATIONS SUR LE PAIIALLELISME , ETC. 



§ 3. Les équations de Hiiiiïz sont les suivantes : 



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jj'J.rk=-'^ljm,rlS. 



l'a surface; S et son contour « sont entraînées par la matière. Il n'y 

 * point do ditrérence essentielle entre la matière et l'étlier: en chaque 

 point de l'espace l'existence d'une vitesse unique doit être admise. 



La densité de la charge électrique est F (£•), celle de la charge mag- 

 ïiétique r (?CR) '). 



Hertz ne parle ni d'une aimantation /, ni d'une induction inagné- 

 •^«lue n. Ou peut introduire ces deux vecteurs en posant 



(■■^) r(/) = -'r(^K), 



') Hertz donne à ces charges le nom de „charges vraies" et introduit en 

 oiitre les „cliarges libres" r {E) et r (M). Un morceau de fer non-aimanté et 

 dépourvu d'hystérésis porte, lorsqu'on le place dans un champ magnétique, des 

 •^'lai-gos magnétiques libres, mais il ne porte pas de charges magnétiques vraies. 

 Dans ce morceau de fer on a r (0 = 0, d'après l'équation (3), et le vecteur / 

 y est considéré comme nul; mais l'aimantation I de Maxwell, dont il est 

 question dans l'équation (4'), incompatible avec l'équation (3), n'y est pas nulle. 



") Pour pouvoir calculer les vecteurs B et M dans des cas particuliers, on 

 *oit admettre que le vecteur I est connu en chaque point. Lorsque dans un 



clia: 



™p magnétique uniforme Mz = M' on introduit une sphère non-aimantée 



aepourvue d'hystérésis {I 

 spbère on a 



0), on trouve qu'après l'introduction de la 



B = Jlf'-— --'- parai èle à l'axe des Z, 



Ih 



MM,c = 



— 



dil 



I^M,j = 



— 





l-^M: = 



1-^ 



["-^i^\ 



"^^ i indice 1 se rapporte à la sphère, tandis que les grandeurs appartenant au 



mille 



w ambiant sont sans indice. Dans ces équations on a 



