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J. A. VOLLGRAl'F. 



On voit que les vecteurs / et B ne sont pas complètement détermines 

 par ces équations; cependant on leur attribue généralement une existence 

 réelle; la remarque faite à la fin du § 4 suffirait seule pour montrer 

 qu'on a raison de le faire. 



L^équation (3) fait voir que l'expression :r-- I '^j^dS est nulle pour 



une surface fermée quelconque: la oliargc magnétique doit donc être 

 constante pour chaque élément de volume. Il en résulte que nous ne 

 pouvons considérer le cas oii l'aimantation d'un corps (c^est toujours des 

 charges magnétiques vraies, de l'aimantation dite permanente qu'il s'agit) 

 est variablcj tant que nous n'avons pas modifié la forme de l'équation (3)- 



§ 3. L'équation (2) peut être modifiée à cet ed'et de deux manières 

 différentes. 



On peut d'abord la remplacer par i'étjuation de Maxwell 



(•^) 



\m.,s = ^],^\b.,S. 



En effet, des équations (3) et (4) il résulte 

 (fi) r (/>') = (); ^ 



l'aimantation / peut donc varier d'une manière quelconque sans qu^ 

 l'équation (5) cesse d'être applicable. 



On peut aussi introduire un courant de conduction, magnétique A' et 

 écrire, au lieu de l'équation (2), 



[r 



fl^.d. = ^^fA^'dS^^^lm:,dS. 



Par l'introduction de ce courant la forme des deux équations fond 

 mentales devient la même. Nous pouvons clioisir le courant de cou 

 ductio.u magnétique de telle façon que les équations (.5) et (7) devienne 

 équivalentes. Il suffit qu'on ait 



mt 



_ jf 



a M — ^ 



a étant le rayon, )■ la distance d'un point au centre de la sphère et (3 l'anS 

 que fait avec l'axe des Z le rayon vecteur de ce point. 



o-le 



