CONSIDÉRATIONS SUE. LE PARALLÉUSMK, ETC. 



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n'est corroborée, si je vois bien, par aucun passage de ses mémoires, 

 '-'ette opinion est due, me semble-t-il, à une confusion entre les idées 

 *iP' M. Heaviside et celles de Hertz. — Hertz introduit les polarisations 

 comme des vecteurs dont les composantes sont liées à celles de la force 

 électrique ou magnétique par des équations linéaires; la divergence de 

 <^es polarisations est la charge vraie. Il n est pas question chez lui de 

 polarisations autrement définies, ni d'une charge magnétique égale à la 

 •i^vergeuce de l'induction magnétique. Il dit, en parlant d'un terme qui 

 'Contient la divergence de la polarisation magnétique , que ce terme est 

 îiécessaire pour expliquer l'induction unipolaire '); il ne parlerait évi- 

 demment pas ainsi si ce terme était nul. 



«) La quantité de chaleur, représentée par l'équation (11), est une 

 grandeur réelle. La force magnétique M étant considérée comme exis- 



tant 



partout, le courant A' a lui aussi une existence réelle, et il eu est 



«e même, d'après l'équation (9), du vecteur I. 



5. L'équation (5) peut s'écrire 



(1-3) 



°^i le potentiel- vecteur est défini par les équations 



(14-) 

 (15^ 



r (n) = 0. 



Maxwell 2) fait voir que l'équatioji (13) peut s'écrire 



(16) 



FE.r = B,: u 



<X ''l-ll ■ 



« ''n- r'-^ etc 



°^ « est la vitesse par rapport à un système quelconque d'axes rectan- 

 gulaires, considéré comme immobile; on prendra en général un système 

 <i'axes entraînés par la terre dans son mouvement. 



') Gesamm.Werke H, p. 265: „Endlich bleibt ûbrig cin dntter nnd letzter 

 ^'eil, welcher als eine durch konvektiv bewegten Magnetismus errcgte elektn- 

 «^li« Kraft gedeutet werdeu und znr Erklârnng gewisser Ersclieinungen der 

 '^^nipolaren Indnktion herangezogen werden muss". 

 ) nElectricity and Magnetism", § 598. 



