CONSIDERATIONS SQE LE PAKALLULISME , ETC. 



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'^') Les considérations précédentes n'expliquent pas pourquoi^ suivant 

 'S Idées de Maxwell, la fonction -dj , potentiel qui détermine une force 



Pondéromotrice, doit figurer dans l'équation (16). On sait que Maxwkll 

 est longtemps ingénié à inventer différents mécanismes dans le but de 

 mener la théorie de rélectromagnétisme à la mécanique classique, 

 robablement l'idée en question est-elle due à la considération d'un 

 ecaiiisine. 11 peut avoir songé à la, pression -i existant dans un „fluide 



wectrique". 



-') Eu écrivant les équations (16) et (24), Maxwell n'a pas tenu 

 '^pte de la loi de la conservation de l'énergie. On ne peut guère 

 'J*i'er arriver à un systcme d'équations compatibles avec cette loi, si ce 

 "'^ ' en partant de cette loi même et des équations fondamentales. C'est là 

 ttarcbe suivie par Hertz dans le calcul des forces poudéromotrices '). 



^ ' • JAous avons vu aux §§ 3 et 4 que, ])our ce qui est des couvaiits 

 eoiiduction, le parallélisme entre les grandeurs magnétiques et élec- 

 "'iques n'est pas en défaut. 



oi'squ on introduit des axes considérés comme immobiles, les équa- 

 loiis fojidamcutalt's (1) et (7) prennent la forme suivante 



rp{3i) = A + é + n r (S-) + F [£• . «] 

 rF ( h') = A' + g3î + « r (5K-) + F [93? . »]• 



l'^'-?^] est le courant de Eontgen. — Notons que l'équation (27) 

 peut également s'écrire 



— rF{/i) = i + F[B.ul 



d 



(ac) 



(27) 



(S8) 

 D' 



''^prcs les expériences de M. Eiciienwald il faut, jjour les cor])s iso- 

 Pes auxquels s'applique l'équation (19), remplacer (£ par {s-— s^) J'J 



tro 



^ 1 expression du courant de Eontgen. On peut considérer f(, /i 



"me la polarisation de l'étber, et {s — f„)7i' comme celle de la matière: 



orps diélectrique en mouvement n'entraînerait que cette dernière 



[ e de la polarisation. Hertz a déjà fait allusion à la nécessité de 



iguer deux parties de la polarisation ^). Les axes peuvent toujours 



es 



/ "«rundgleicluingen fiir bewegte Korper", §6. 



ii'Vusbreitung (1er elektrisohen Kraft", Anmerk. 29 : „Z\veckiniissiger diirfte 

 I uie Polarisation des Aetliers als die eiiie, die Polarisation dcr ponde- 



'"''«1" Materie 



als zweite VariaLele einzufiiliren." 



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