CONSIDEllATIONS SUR LE PARALLELISME, ETC. 



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terme de ré(| nation (:i8) est seul en jeu. Ici aussi les observations eon- 

 nrment d'une façon satisfaisante réquation (27). Seul M. 0. Grotuian 

 '^ observé une force éleotroinotrice supérieure de plus.de 14% à celle 

 4n"iiKlique la théorie '). 



"our les corps non-conducteurs le dernier terme de l'équation (27) 

 "f correspond pas aux résultats expérimentaux. M. .1. J. Thomson -) le 

 soupçonnait depuis longtemps; les expériences de M. R. Blondlot •'') et 

 ue M. il. A. WiLsoN ■'') l'ont démontré. — Notons que d'après la théorie 

 •^les électrons le champ est déterminé par l'équation (28) lorsque le corps 



tournant est conducteur, et qu'il faut multiplier par le facteur^ — — le 



•^iiamp calculé d'après cette équation lorsque le corps considéré est uon- 

 <^onducteur, ce qui est conforme aux expériences de MM. Bloxdlot et 



WjLSON "). 



U semble donc au premier abord qu'une équation unique de la forme 

 v~') ne puisse servir à calculer le champ, à la fois pour les corps con- 

 "iicteurs et pour les corps non-conducteurs en mouvement. 



toutefois M. E. Coh\ ") a proposé de conserver les deux équations 



) nUiiipolare Induktion", Ann. d. Phys., G, 1901. Si l'on considère ce 

 ''sultat comme digne de confiance et si l'on admet d'après les expériences de 

 Fauaiuy (Exp. Res." §3092) et de M. E. Hoppe {Ann.d. Phijs.S, 1902) qu'il 

 y ■! pas de courant, lorsque l'aimant tourne avec un fil conducteur reliant 



ieux 



points arbitrairement clioisis de sa surface, il faut admettre que l'expression 



ïdinaire pour la force électromotrice induite dans un fil conducteur mobile 

 ^si" pas non plus absolument exacte. 

 ) „ïiec. Kes." § 488 : „The question as to wbether or not tbe [équation (27)] is 

 Jue for movins insulators as for moving conductors, is a very important one. 

 "« trntli of |this équation) for conductors bas been flrmly establishedby expe- 

 'Jtttent, but we bave, so far as I am avirare, no expérimental vérification of 

 litj for insulators. . . Now it is quite conceivable tbat tliough a conductor, or 

 * dielectric with a considérable inductive capacity , might wlieu in motion pro- 

 ^<=e a considérable distnrbance of the Earad.w tubes in tbe etber in and 

 ^round it, yet little or no effect miglit be produoed by tlie motion of a sub- 

 '^ ance of small spécifie inductive capacity such as a gas, etc." 

 , ) i,8uT l'absence de déplacement él. lors du mouvement d'une masse d'air 

 ■^'ans un champ magnétique" C. H. 133, 1901. 



') „0n thc electric effect of rotating a dielectric iu a magnetic field." Proc. 

 "°y- Soc. 73, 1904, p. 490. 

 ') Voir Encyclop. d. math. Wiss. V 2, „Elektronentbeori6" § 45. 

 ') „lleber die Q-leichungen des electromagnetisohen Eeldes fur bewegt 

 '-"'Pf'i', Ann. ,]. P/nj.'i., 7, 1902. M, CoiiN y pose V=l et écrit 

 Sî- = sE — i„i\ [n . M \ œ = i-^M + £„t^„ \u .E\. 



