REFLEXION METALLIQUE. 



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nées par MM. Yoigt ') et Deude ^). Il n'a introduit, à cet effet, aucujie 

 hypothèse particulière au sujet de la nature des vibrations lumineuses. 

 Cette étude de M. Lorent/. nous permet de développer d'une manière 

 bien simple la théorie de la réflexion métallique. 



2. Le mouvement lumineux le plus simple qui puisse se produire 

 dans un métal est représenté par 



J g-v-^ gin [ci — qw — ,?) . (1) 



Dans cette expression, w est la distance à la surface limite du métal. 

 Ce mouvement se produit quand la lumière tombe normalement sur le 

 métal. Il se présente alors cette particularité, que les surfaces de même 

 phase, déterminées par le facteur gouiométrique de (1), se confondent 

 iivec les surfaces de nulme amplitude, déterminées par le facteur expo- 

 nentiel. En supposant le métal isotrope et admettant que l'écart de la 

 position d'équilibre, dans le mouvement lumineux, est une grandeur 

 ■vectorielle, déterminée par des équations diftereiitielles linéaires et ho- 

 mogènes, M. LoRKNTZ a déduit les autres mouvements lumineux pos- 

 sibles dans le métal. Supposons que la surface limite du métal soit le 

 plan YZ et que les surfaces d'onde planes soient perpendiculaires au 

 plan XZ. Il peut exister alors un mouvement lumineux représenté par 



A e-'' 'i m/, (c i~Ul, — s) , (2) 



quand il est satisfait aux relations 



p2^a2=/— r/, (3) 



FQ cos («1 — a^) =p q. (1.) 



Les surfaces d'égale amplitude et d'égale phase sont données par 

 ^1 = Cte et k = Cte. l^ est la distance au plan où. l'amplitude est A , 

 tandis que /^ est la distance au plan on la phase a la valeur g. x^ et «., 

 soTit les angles que les normales aux plans d'égale amplitude et d'égale 

 phase font avec l'axe des x. 



3. De (3) et (4) on peut déduire immédiatement les équations fon- 



') Wied. Ann., 24, 144, 1885. 

 ') Wied. Ann.. 42, 666, 1891. 



