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11. STSSINGH. 



damentales de la propagation de la lumière dans les métaux. Dans le 

 cas oiï le mouvement résulte de la pénétration de lumière du milieu 

 environnant dans le métal, les surfaces d'égale amplitude sont paral- 

 lèles au plan limite. Ijo facteur exponentiel de (2) prend alors la forme 

 e~'^''^ et «] = 0. Dans ce cas on peut nommer ûJj l'angle de réfraction, 

 tout comme dans les milieux transparents. Si nous représentons cet 

 angle par a,, l'équation (4) devient 



PQ cou a, =^ pq. 



(5) 



p. 



maintenant P ^ ^ % h : 'k^ A étant la longueur d'onde dans 



l'air et k le coefficient d'absorption. Dans (2) Q = 2îr : A, ,si A, représente 

 la longueur d'onde dans le métal. Soit A : A, = ?/,; on peut alors dire 

 que n est l'indice de réfraction du métal, conformément à ce que Ton 

 a dans les milieux transparents. Ainsi Q ^^ 2 tt w, : A. Soient /!;„ et «y 

 les valeurs que prennent l et n quand la lumière se propage dans le 

 métal perpendiculairement au plan limite. Alors on a dans (1) 

 p = 'Z TT kg : K , q = % TT H^^ A. 



Introduisant ces valeurs dans (3) (;t (5) on obtient: 



Jc^ — ri? = /«3^ • 



Jai ( 



/«„ «0. 



(6) 



0) 



Afin qu'au plan limite il y ait continuité des mouvements lumineux 

 dans le métal et dans l'air, il faut que l'on ait sin i: sin « = A : A, = « 

 ou sin i = n sin x, i étant l'angle d'incidence. Il résulte de (6) et (7) 

 que l'indice de réfraction aussi bien que le coefficient d'absorption dé- 

 pendent de la direction de propagation, c. à. d. de la direction de la 

 normale aux surfaces d'égale phase. 



Si l'on met (7) sous la forme 



P ri? cos^ ûi = lî^ ('«*' — ' si'i? i) = /;y2 -«^2, 



il résulte de (6) et (8) : 



2«" = — ^o'^^^'-o'^ 4^" *''''*'^ * " 



VI /^„ 



2F: 





(8) 



■,W«2'*)2 + 4«o2^'„2] (9) 



rlri? i + v/ I ^;„2 — '/^o' + si^'^i? + 'i"«o^ /'^o^ I (^■") 



Ces équations expriment la façon dont k et n dépendent de l'angle, 



