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R. SISSINGH. 



A : 2 TT /c. Dans les plans d'égale phase, les points dont les amplitudes 

 sont dans le même ra,pport sont à une distance X: % tt Je sin («, — «j). 



D'après les équations (6) et (7) n dépend de k. La vitesse de propa- 

 gation est donc liée à la manière dont l'amplitude varie dans un plan 

 d'égale phase. Si ix = 0^ les équations (6) et (7) donnent /?;=/cq, ??, = «q. 

 Il s'ensuit qu' il ne peut y avoir coïncidence des plans d'égale phase et 

 d'égale amplitude que dans le cas oii la propagation s'efi'ectue perpen- 

 diculairement au plan limite. S'il eu était ainsi pour toute direction, 

 k serait nul en vertu de (8) et la substance serait absolument trans- 

 parente. 



Si les plans d'égale phase et d'égale amplitude sont perpendiculaires 

 entr'eux, a = 90°. Pour une lumière venant de l'extérieur les plans 

 d'égale amplitude sont parallèles au plan limite, de sorte que pour 

 x = 90° les plans d'égale phase j sont perpendiculaires. Alors la ])ro- 

 pagation a lieu parallèlement au plan limite. Cela est d'accord avec ce 

 qui résu_lte de (7) et (8). Pour « = 90° on a, en vertu de (9),/«(, n^, = 0, 

 donc , suivant (8), ou bien k = (i , ou bien ?i = sin i. Le premier cas 

 nous reporte dans les milieux complètement transparents. Pour n == sin «■ 

 il y a réflexion totale. Mais, dans les milieux absorbants, cela n'est 

 possible que si k^ n^ = ou bien, comme «g > , quand /«g = 0. Le. 

 milieu aurait donc un coefficient d'absorption nul dans une direction 

 perpendiculaire au plan limite. Comme tel n'est pas le cas pour les 

 métaux, la réflexion totale n'existe pas pour ces corps, ainsi que je 

 l'ai déjà dit plus haut. 



On voit que, dans le cas d'une réflexion totale sur des milieux abso- 

 lument transparents, les surfaces d'égale phase et d'égale amplitude 

 sont perpendiculaires entr'elles dans le second milieu, quand la direc- 

 tion de propagation y est parallèle au plan limite. M. YoioT a fait 

 voir qu'il en est également ainsi dans le cas d'un mouvement lumineux 

 émergeant d'un prisme formé d'une substance absorbante, quand il y 

 tombe des ondes planes et que les dimensions du prisme sont grandes 

 par rap])ort à la longueur d'onde. ') 



De (6) et (7) on peut déduire (/;„2 — Wq^) cos a, = ■ 



,,/.„(_-- 



Il s'ensuit que « s'écarte de plus en plus de - à mesure que le rt 



') Wied. Ann.^ 24, 1.53, 1885. 



