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11. SISSINGH. 



Il résulte de (12) ([ue dans im métal q^ est remplacé par q^ + /p, et 

 q^ par q^ + /;;,. Si «,„, est donc la grandeur qui, dans un métal, cor- 

 respond à l'indice de réfraction de la substance absolument transparente, 

 on a 



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t™ft^ + îi^— A^ + ?2^ + ^'(ft?i -^P-i'h)' 



Les cosinus des angles que les normales aux surfaces d'égale ampli- 

 tude et d'égale phase forment avec les axes X et ,^ sont successivement 



Tenant compte des valeurs que nous venons de trouver ]wur P et (l, 

 et introduisant l'angle «, compris entre les plans d'égale pliase et d'é- 

 gale amplitude, nous trouvons f, «7, -\- p-i q-i = P Q cos oc. Donc 



2 712 





( — P2 + (^2 + 2; FQcos «), 



ou bien, eu égard à (3) et (5), 



«-'ni = —.--Y- 



i^p'^ + g^ + 'llpl]). 



Ge qu'on appelle l'indice de réfraction complexe du métal est donc 



FT 



{q + ip) — — . Soit Aq la longueur d'onde dans le 



déterminé par «„ 



métal pour une lumière incidente perpendiculaire; alors, en vertu de (I) 



27r 2 TT tu lir k,. 



2 = T- == — ^— et^j = — ---, donc n,n 



An A A 



6. Il résulte de ce qui ])réoède que, suivant l'exemple de Eisen- 

 LOHif, '), on peut transforn.)er les expressions, qui déterminent les am- 

 plitudes dans la réflexion par des corps transparents, en celles pour la 

 réflexion métallique, en remplaçant u par u„ + ik^. Supposons que le 

 faisceau incident ait l'intensité 1 et soit polarisé dans le plan d'inci- 

 dence. Le mouyement lumineux réfléchi peut être représenté par la 



") Voir aussi Lorrntz, Théorie (1er terugkaatsing en breking, p. 103, 

 ScHLÔMi.icii's Zeitschrifl, 23, 20G , 1878. 



