IIKFLEXTON METAT.LIQUE. 



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Si nous appelons Cp Tare qui figure dans (36), ces équations sont 

 également satisfaites par 



ÂcosCp — lAsinCp^). 

 Le vecteur lumineux dans le métal peut donc être représenté par 



^g-27rn y^ g 



(37) 



ou 



a =i px sm co — z nn i ) -j- [ px cos a^ z sm i 1 - -, (.38) 



= \ px coH co -J- z sm i 1 \px sm co — z sm « 1 -— . (oUJ 



3- Il suit de (37) que les surfaces d'égale amplitude sont réprésen- 

 tées par: 



a = ^J, X ■\~ (jyZ = C, (40) 



où, d'après (38), 



. . siu T 11 n . . COST /Cq 



^' (TA (T A 



Comme il résulte de(32)que -^ = colg r, nous avons y, = 0, et les 



surfaces d'égale amplitude sont parallèles au plan limite. Cela est 

 nécessaire , puisque nous supposons que la lumière vient de l'extérieur 

 pour pénétrer dans le métal. 



Les surfaces d'égale phase soiit données par: 



h = p.^x -\- r/,-, z = C. 



(41) 



Si nous introduisons de nouveau --- = cot/j r, nous avons en vertu 



de (39) 



p ccjs (t -|- w) 



P2 =- '<■" 



A stn r 



?2== 



/,•(, sin i 

 crX siuT 



(42) 

 (43) 



') D'après le § 5 du cliap. I (p. 211), quand l'indice de réfraction est repré- 

 ^6uté par n„ + ik^ cette expression est Acosip =F iAsin<p. 



