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K. SISSINGH. 



4). Soit û5 Tanglo compris entre les normales aux plans d'égale ampli- 

 tude et d'égale phase. Comme les premiers plans sont parallèles au 

 plan limite^ c. à. d. au plan YZ, oc est l'angle que forme avec l'axe des 

 X la Tiormale aux plans d'égale phase. On a donc cas c.=j)^ : y P'î'^'ij^-i , 

 ou bien^ en faisant usage des valeurs de 755 ef 'l-i fournies par (42) et (48): 



eos iX = (3 cas [r -j- 



co) 



11 s'ensuit que 





slîi? i 

 siH a, = — „ - 





V'r- 



us'^ (t -f- a) 



p'^ cos^ (t -|- a) -|" 



A ,: 



(44) 



(45) 



Comme « est l'angle de réft'action pour un mouvement lumineux 

 arrivant sous l'incidence i (voir § 2 du chap. I), nous avons 



= siri? i : si/ii} a, = a'"'' p'^ cos'^ {co -{- r) -\- siri? i. 



m 



Soit /■ le coefficient d'absorption correspondent à n. Perpendiculaire- 

 ment aux plans d'égale amplitude, l'amplitude varie dans le rapport de 

 1 : e — 2h7rx:x gur une distance rf;. Comme ?, = 0, no^is avons, en vertu de 

 (37) et (38): 



^tt/cx 9^7rpx 



»,(, sin co -y JCf^ cos co), 



d'oii il suit de nouveau, quand on remplace /'par cvfg 

 k = ^Q p sin (t -|- co) : sin t , 



ou bien, en vertu de (32), 



k = a p sin (r -|~ co). 



(47) 



5. Les équations fondamentales résultent immédiatement des valeurs 

 que nous venons de trouver pour l'indice de réfraction et pour le coef- 

 ficient d'absorption. Les équations (40) et (47) conduisent directement a 



n"^ — k'^ = (T^ p'^ cos 2 (t -|- w) -|- si/i/} i. 



En vertu de (30) le second membre de cette équation est égal à o-^ cos 2 r, 

 ou à '«0^ — /«o^ suivant (32). On obtient ainsi la première équation fon- 

 damentale. 



