SUR l'allure des courbes spinodales, etc. 233 



a. Type prinaipal I (tigg. 1 à 6). 



La fig. 1 représente la transformation continue du pli principal (trans- 



7' 



versai) qiuuid la température s'abaisse de t = -y- = 2,37 en C^ jusqu'à 



-* 

 0,80. (Ces valeurs numériques se rapportent au cas spécial b^ =b.^; 



mais, quand ô, ^ ù.^, les circonstances ne sont modifiées qu'au poiut de 



vue n'wmériqne , ainsi que je l'ai fait voir dans mou mémoire publié dans 



les Arch. Teyler). 1\^ est la température au point Cq, et a été prise 



T., 

 comme unité, ù = " est ici égal à l (voir à i)ro])os de ces données et 



des autres mon dernier travail dans ces Archives). 



iie point de plissement P est fortement dé])lacé du côté des petits 

 volumes; il y a toujours équilibre entre une phase gazeuse 3 et une 

 piiase liquide 2, qui est relativement riche en la 2™'^ composante. Aux 

 petits volumes, la phase gazeuse 3 est pratiquement identique avec une 

 phase liquide, mais le passage est gi'adiiel. (Les bords des plis en pro- 

 jection y, X, tracés en trait plein, sur lesquels reposent les droites de 

 jonction des noeuds correspondants, représentent partout les lignes 

 connodales; les ligues pointillées sont les lignes spinodales; la ligne de 

 plissement est indiquée par des croix). 



Ija figure représente les lignes connodales pour t= 1,0 et t^;^ 1. 

 Huaiid T s'abaisse lui ])cu au-dessous de 1 , ]). ex. quand t prend la 

 Valeur 0,98, il ap])ar;ut une ligiie coiuiodnle fermée autour de 6\, et 

 Voisine de ce point, tandis que la grande courbe connodale se déplace, 

 ^011 ])oiiit de plissement allant vers C'y. Pour t = 0,97 les deux plis se 

 l'eiicontrent en wn poinl de plusemeiii doiihle lioiiiofjene '). A des tempé- 

 ratures plus basses encore, on a all'aire à un pli ouvert, pour lequel les 

 deux branches de la ligue connodale s'écartent l'une de l'autre, en 

 allant l'une vers la droite, l'autre vers la gauche. On les voit repré- 

 sentées pour T = 0,8. Jusqu'aux pressions les plus hautes x^ et a-.^ sont 

 différents, et il n'est plus possible de mélanger par pression, en une 

 phase liquide homogène unique, les deux phases 2 et 3. Pour des 

 Valeurs de T, comprises entre 7',| et 0,97 'l\, l'homogénéité, atteinte à 

 iine certaine pression, assez élevée, est troublée à une pression plus 



') Dans la fig. 1 les deux eoui'bes spiaodales semblent s'entretoucher au 

 point double; en réalité il y a intersection. 



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