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J. J. VAN LAAll. 



ajjparaît de nouveau un équilibre entre trois phases. Ce n'est pas à 

 présent la phase 3 qui se sépare en. 3 et 1, comme pour le type I, mais 

 c'est la phase liquide 2 qui en forme deux, 2 et 1. De même que pour 

 le type 1 les points do plissement étaient irréalisables depuis M (entre 

 lii et Cj) jusqu'en A (voir aussi lig. 6), ce sont ici aussi les points 

 depuis M (maintenant situé entre R.^ et Cq) jusqu'à A. Le système des 

 trois phases qui a pris naissance se conserve jusqu'aux températures les 

 plus basses. Tout comme pour le type I il se présente ici le phénomène 

 d'une température critique minima au voisinage de Cg. A des temptJra- 

 tures plus basses que 7' == 0,96 7'„ , il n'est plus possible de mélanger 

 par une pression, quelque grande qu'elle soit, les deux phases liquides 

 1 et 2 en une seule phase homogène. 



J'ai omis également les courbes j/j, x, mais on trouve fig. 7 la repré- 

 sentation j», T. Ici la pression du système des trois phases est comprise 

 entre les deux courbes de tension de va])eur, de sorte qu'an bord, pour 



c. Tij-pe principal lll. 



Je m'occuperai à une autre occasion de la possibilité de réaliser ce 

 type par des mélanges de substances normales. Quand il se présente 

 (p. ex. da:is les mélanges de C^IP et CMl-'OIl, triéthylamine et eau, 

 etc.), la ligue de plissement G^C.^ a la forme indiqutîe fig. 8. 



Quand on part de la température critique la plus élevée Cj , en allant 

 vers des températures plus basses, il apparaît encore une fois un point 

 de plissement double à la température indicpiée par L, et à une tempé- 

 rature un peu plus basse encore on obtient une ligne connodale isolée, 

 comme dans la fig. 3. Cela continue ainsi jusqu'à ce qu'à (,, la courbe 

 fermée commence à émerger, en M" , de la connodale proprement dite 

 du pli principal, et en même temps la phase 3 se sépare en 3 et 1 

 comme dans la fig. 4. Cette séparation à t,_ même est représentée fig. 9- 

 Tout comme dans la fig. 5 il s'est jn-oduit un équilibre entre trois 

 phases. L'allure des diverses 'courbes connodales est encore identique- 

 ment la même que dans le cas analogue de la fig. 5, seulement, dans 

 ce dernier cas, le point de plissement P du pli principal avait déjà dis- 

 paru. Ainsi ([ue je l'ai dit plus haut, cette allure a déjà été indiquée par 

 M. KoRTKWEG, et M. VAN DEii Waals l'a acceptée dans son travail sur 

 la transformation d'un pli principal en pli latéral, et inversement. 



Mais jious allons voir que l'existence de cet équilibre cJitre trois 



