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•T. D. VA,N BEU WAALS JE. 



eu réalité une relation entre b et B, et par là le mode de mouvement est 

 déterminé. Quand on n'a pas affaire à un mouvement quasi-statioiinaire, 

 on a besoin d'autres équations encore et on peut se servir alors de 

 l'équation (V), mise sous la forme: 



le' 



{Va) 



Si l'on veut employer les notions de force et de masse, on peut dire; 

 comme la masse réelle d'un électron, est nulle, cet électron ne peut 

 jamais être soumis à l'action d'une force. Mais on peut aussi mettre ces 

 notions de côté, et dire tout simplement: dans un cliamp de forces un 

 électron se place et se meut toujours de telle fiiçon, (|u'il soit constam- 

 ment satisfait à l'équation (Va). 



le 



Il est vrai que cette équation a la forme : force = , sans que 



d'o , . ■ 



second membre contienne le terme m ~ Si elle peut néanmoins servrr 



à déterminer le mouYement, cela lient à ce qu'au lieu de la force même 

 elle contient la vitesse linéaire t> et la vitesse angulaire g; or, en général , 

 nous pourrons disposer de ces grandeurs de telle manière qu'il soit satis- 

 fait à l'équation. Dans un certain sens la dynamique de l'électron nous 

 ramène donc à la mécanique avant GAnir,Ki<], suivant laquelle les forces 

 déterminent non l'accélération, mais la. vitesse. Si l'on suppose que les 

 grandeurs b et () sont données partout, to et g sont déterminés par la 

 situation de l'électron, et l'on obtient ainsi, pour déterminer le mouve- 

 ment de l'électron, une é([uaiyion diderentielle du ])renner ordre. Mais 

 la question se complique par le fait que b et () dépendent à leur tour 

 du mouvement antérieur de l'électron; c'est cela qui fait que 1 équation 

 du mouvement de l'électron contient une intégrale , par rapport au 

 temps, d'une fonction de t) et g, de sorte que pour déterminer le mou- 

 vement on obtient des é(piations intégrales, dans le genre de celles que 

 M. SoMMERFRLD ') a employées dans ses articles „Zur .Elektronentheorie 

 I, IL et III". Il y a des cas où l'intégration peut s'ell'ectuer et l'on 

 obtient alors une équation fonctionnelle. 



Quand le mouvement est une translation rectiligne sans rotation et 

 que l'électron jirésente en outre un axe de symétrie, dont la direction 

 coïncide avec celle du mouvement, les termes de l'équation {y a) qui 



') G6U. Nachr. 1904, pp. 99 et ,'563, et 190.5 p. 201. 



