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1. T>. VAN DEK WAALS Jll. 



simple^ que la force uéeessiiirc pour obtenir un mouvenicut dctenniné 

 est d'accord avec ce qui vient d'être dit. Je ine figure un électron qui 

 se meut ])cndant un certain tcmj)s avec une vitesse constante 2>. A 

 rinstant l = i) il prend soudain une accélération ^j. Pour rendre pos- 

 sible le calcul^ j'admettrai que nous pouvons appliquer les formules 

 pour un mouvement quasi-statiounaire. J'examine maintenant quelle 

 est la force à un instant t dans le 1"' intervalle '), donc l > r'. Le cal- 

 cul n'offre rien de particulier et peut être effectué entièrement de la 

 manière indiquée; par M. SoMMKiiPiu.n. Après avoir introduit les ap])ro- 

 ximations pour un mouvement quasi-stationnaire, nous pouvons séparer 

 partout les termes qui sont les mêmes ((ue si la vitesse 3S restait inva- 

 riable de ceux qui doivent être attribués à l'accélération. Appelons §, 

 la force ([ui agirait dans le cas (Pune vitesse constante^ et ^^ le terme 

 supplémentaire nécessaire pour l'accélération. Nous trouvons alors: 





2 y Q 2 '*5l r 2 < 









-^ SIX. autres intégrales cricoi-e^ cpie Ton obtient eji remplaçant partout, 

 dans les précédentes, c par — c et a;, par j:^. 



Voici quelle est la signification des diverses lettres: a est le rayon 

 de l'électron sphérique, que l'on se figure chargé d'une façon homogène 

 avec une densité cubique; s la charge, c la vitesse de la lumière, v la 

 valeur numérique de 25, (p la fonction 



') SOMMERI-FXI), ill, p. 20B. 



